Продажа квадроциклов, снегоходов и мототехники
second logo
Пн-Чт: 10:00-20:00
Пт-Сб: 10:00-19:00 Вс: выходной

+7 (812) 924 3 942

+7 (911) 924 3 942

Содержание

Новый серийный Лада Х Рей 2016-2017 фото цена, характеристики Lada X Ray отзывы, видео

У известной компании российского автомобильного рынка АВТОВАЗ появилось новая муза, а точнее Стив Маттин, который вдохновляет производство постигать невиданные вершины. И дело не только в нем, ведь вместе с ним пришла свежая и молодая команда, которая отлично понимает, что нужно современному покупателю. Подтверждением этого может быть совершенно новая и не похожая на предыдущие модели Lada XRay созданная в этом году.

Серийный вариант Лада Х Рей 2016-2017 года

Немного истории: Истинный фурор удалось произвести в 2012 году на автосалоне Москвы, когда был презентован XRAY Concept. Ведь он задал совершенно новый тон дизайна в дальнейшем развитии бренда и стал основой для данной машинки. Следующий блеск на публике состоялся в Москве в 2014 г. Тогда родился Concept 2, который стал ещё более походить на серию. Что было дальше, всем известно — кроссоверный хетчбэк Lada XRAY был презентован дилерам на Moscow Off-Road Show, которая состоялась 26.08.2015 г. Именно тогда производитель уверил, что до окончания 2015 года будет выпущена 1000 машин, а в 2016 г ещё порядка 50 000 экземпляров. И вот уже, 15.12.2015 г как и было обещано производителем новинка встала на конвейер. «Высокий хетчбэк класса В, разработанный в SUV — стиле» — так запозиционировал XRAY АвтоВАЗ.

Наружный дизайн Лада ХРей 2016

Экстерьер имеет сходство со стилем Lada XrayConcept2. Отличие в том, что серийник выглядит не так презентабельно, нежели концепт. Но концепция дизайна фирмы всё же сохранена, а это главное. Внимание приковывает оригинальный передок кузова: стильная головная оптика со светодиодными ДХО, которая по форме походит на неправильный четырёхугольник, современная фальш решётка радиатора со вставками из хрома, которые напоминают букву Х, этот тренд отечественные дизайнеры переняли у Лексуса RX и нового Mitsubishi Outlander 2016, которые оформили свои модели именно так, а так же мощный и стильный бампер, который прикрыт внизу защитой для движения в различных условиях.

Лада Икс Рей 2016-2017, вид спереди

Доп.освещение напоминает по форме бумеранг. На боковых поверхностях имеются выштамповки Х-образные, а на зеркалах заднего обзора имеются повторители поворотов светодиодные. Ветровое стекло наклонено максимально.

Lada Xray 2016, вид сбоку

Линия подоконника располагается выше, а стёкла добавляют внешнему облику собранности. Что правда корма получилась пресноватой, по всей видимости из-за простых плафонов габаритной светотехники, которая просто растворилась на стойках крыши. На крыше мы сможем увидеть козырёк с дополнительной подсветкой. Заднее окно тёмное, а посередине — логотип.

серийный Икс Рей 2016-2017 года, вид сзади

Концептуальный Икс Рей 2 2015 года, вид сзади

Интерьер кроссовера Х Рей 2016-2017

Заглянув внутрь, покупатель легко подметит, что новинка отечественного автопрома прекрасна как снаружи, так и внутри. Интерьер машины не просто радует глаз, но и дарит приятные ощущения от качества материалов.

Весь концепт внутреннего дизайна заключается в простоте и минимализме. Все детали просты и четко упорядочены. Руль новенького кроссовера Lada XRay 2016 имеет форму трезубца. Он выполнен только из качественных материалов и без лишних кнопок. Передняя панель авто так же отличается лаконичностью, на ней нет места излишествам.

Панель приборов Лада X Rey 2016-2017

Оказавшись внутри, вы с легкостью сами заметите, что на панели действительно практически нет кнопок. Но ни в коем случае не подумайте, что если кнопок мало то машина не обладает большим рядом функций. Главным центром управления теперь является встроенный компьютер с сенсорным экраном, с помощью которого осуществляются все основные операции.

Вся информация, которая необходима водителю, высвечивается на экране компьютера, что очень комфортно для самого водителя. Кстати, очень удобно, что его можно быстро спрятать и снова достать.

Традиционно машина оснащена качественным обогревом и вентиляцией. Еще одной изюминкой является рычаг для переключения скоростей, он выполнен очень стильно и оригинально. Передняя часть салона отделана пластиком только лучшего качества и в разных цветах.

Салон Lada Xray 2016

Сидения очень приятны на ощупь и комфортны для поездки, ведь выполнены из кожи. Передний и задние ряды отделяет небольшой, но емкий бардачок. Сзади машины в комфорте могут сесть три пассажира.

Габаритные размеры Lada Xray 2016-2017

  • В длину модель Лады составляет 4,315 метра;
  • Ширина составляет 1,750 метра;
  • А высота новинки равняется 1,625 метра;
  • Колесная база 2,600 метра;
  • Что касается клиренса, то он равняется 19,5! сантиметру;
  • Объем топливного бака 55 литров.
  • Багажник кроссовера очень вместителен, в него с легкостью поместится 408 литров. А если вам необходимо еще больше пространства, то вы быстро можете опустить задние спинки, и тогда вместительность увеличится до 1570 литров.
  • Общий вес автомобиля составляет 1393 килограмма.

кондиционер новинки Lada Xray

Комплектации новинки Лада Xray

Производитель уверил всех потенциальных клиентов, что даже базовая комплектация будет высоко оснащённой. И это действительно так. Уже в базе Optima доступны:

  1. 2 фронтальных подушки безопасности;
  2. система электронного контроля устойчивости;
  3. ABS;
  4. система экстренного реагирования во время аварийной обстановки;
  5. шестнадцатидюймовые колёсные диски;
  6. аудиосистема с шестью динамиками.

За дополнительную плату к базовой комплектации добавлены:
в Comfort:
— кондиционер;
— подогрев передних сидений.
в Top:
— противотуманки;
— электро зеркала;
— датчики парковки;
— мультимедиа с навигацией.
в Prestige:
— датчики дождя и света;
— климат-контроль;
— обогрев лобового стекла;
— камерой заднего вида.

Так же порадует наличие ящика, которых находится под пассажирским сидением спереди и при необходимости выдвигается и подобный в подпольном пространстве багажного отделения (кстати тут же находится и запаска), а так же функция охлаждения/вентиляции в перчаточном ящике.

Остальные полезные фишки официальные представители не разглашают, дабы подогреть интерес, однако обещают, что все будет на высшем уровне.

Технические характеристики Лада Икс Рей

Передние тормоза дисковые вентилируемые, а сзади — барабаны. Основу кроссовера составила платформа от Renault Nissan, а ближайшим родственником автомобиль является довольно известный хетч — Renault SanderoStepway. Поэтому подвеска у переднеприводных моделей имеет довольно примитивную схему устройства — спереди MacPherson, а сзади балка кручения.

В планах на ближайшее будущее дать жизнь и полному приводу — Лада Х Рей 4 х 4, которая будет базироваться на технике Renault Duster (McPherson спереди и многорычажка позади).

двигатель Лада Х Рей 2016-2017

Под капотом будет размещаться один из 3 вариантов четырёхцилиндровых бензиновых атмосферных движков:

— мотор ВАЗ — 21129; объём — 1.6 л; мощность — 106 лошадок, обеспечивающий разгон до сотки за 11.9 сек; максимальная скорость разгона — 170 км/ч; 16 -клапанный ГРМ; многоточечное питание; работает с пятиступенчатой механикой Jh4; расходует 7.5 л.
— двигатель от Renault-Nissan 1.6 литровый мощностью 110 лошадей и разгоняющий паркетник до сотни за 10.9 сек; максималка — 171 км/ч; цепной привод ГРМ; блок алюминиевых цилиндров; газораспределённый впрыск; потребляет 6.9 л. он так же будет устанавливаться и на новинку Lada Vesta.
— движ ВАЗ-21179 объёмом 1.8 л, а мощностью 123 лошадки. Такой разгонится за 10.3 сек; максимальная скорость разгона — 183 км/ч; 16-ти клапанный ГРМ; работает с пятидиапазонным роботом; расход 7.1 л.

Лада Х Рей цена и дата выхода

Производитель уже объявил цену новинки и комплектацию, которая поступила на конвейер в середине декабря 2015 года. Продажи авто начнутся 14 февраля. Предполагается, что уже в  2016 году выпустят более 50 тыс. кроссоверов ЛАДА XRey.

Комплектация Цена Двигатель Трансмиссия Привод
Optima 589 000 1.6 106 л.с. 5 ст. механика передний
Comfort 628 000 1.6 110 л.с. 5 ст. механика передний
Top 668 000 1.6 110 л.с. 5 ст. механика передний
Prestige 698 000 1.6 110 л.с. 5 ст. механика передний
Comfort 669 000 1.8 122 л.с. 5 ст. механика передний
Comfort 653 000 1.8 122 л.с. 5 ст. автомат передний
Top 693 000 1.8 122 л.с. 5 ст. автомат передний
Prestige 732 000 1.8 122 л.с. 5 ст. автомат передний

Видео тест Лада ХРей 2 2016-2017 года:

Лада Х Рей 2016-2017 фото:

Другие записи по теме:

Лада X-Ray (Lada X-Ray) технические характеристики, описание, видео, фото X-Ray


Лада X-Ray представляет собой небольшой кроссовер, разработанный в ответ на компактные «паркетники» иностранного производства. Как известно, в наше время сегмент кроссоверов стремительно расширяется. Согласно прогнозам специалистов, за этими автомобилями будущее. Они постепенно вытесняют с рынка седаны, и ВАЗ не мог не откликнуться на эту тенденцию. И вот отечественный производитель разработал передовой и современный Х-Ray. Цель этой модели — это продемонстрировать другим производителям то, на что способен АвтоВАЗ. Российский бренд уделил много внимания, пригласив для работы над концептом опытных специалистов. Например, дизайнер кроссовера работает с такими фирмами, как Volvo и Mercedes-Benz. Но что же из этого получилось? Итогом стал превосходный кроссовер, сочетающий в себе дизайн молодежного «паркетника», размеры хэтчбека и удобство городского автомобиля. Именно этими качествами обладают потенциальные конкуренты модели.

Дизайн Лада X-Ray выдержан в прогрессивном стиле. Узкая оптика, раздутые крылья, динамичная передняя части, аккуратная корма с покатой крышей, агрессивное антикрыло, современный обвес — все это выводит АвтоВАЗ на новый уровень. Если сравнить отечественный кроссовер с Mitsubishi ASX или Nissan Juke, то можно увидеть огромный прорыв Lada. Дизайн отечественного концепта действительно впечатляет, и это уже хорошо. Если иномарки делают ставку на строгий стиль, то ВАЗ выбрал модный дизайн. Это делает X-Ray привлекательным для молодежи. Конечно, в России такая машина может и не пользоваться большим спросом из-за стереотипов, но вот в западных странах такой кроссовер может привлечь внимание студентов, покупающий первый автомобиль. И если стоимость отечественного внедорожника будет сравнима с ценой хэтчбека от Opel или Volkswagen, то X-Ray получит большие шансы на успех.

Даже сами создатели называют стиль Лада X-Ray свободным и футуристичным. Этот кроссовер ориентирован на молодую аудиторию, в которую входят студенты, свободные от стереотипов сотрудники и просто жизнерадостные молодые люди. Конечно, X-Ray не затронет зрелых покупателей, которые предпочитают строгие и престижные машины. Такие клиенты отдадут предпочтение Приоре или бюджетной иномарке. А кроссовер — это выбор молодого и жизнерадостного человека.

Габариты и технические характеристики Лада X-Ray

По размерам концепт сопоставим с Nissan Juke. Длина X-Ray составляет всего 4,2 метра, что относит автомобиль к компактным кроссоверам. Это один из самых популярных и быстрорастущих сегментов на нашем рынке, поэтому здесь нет места глупым просчетам. Вот АвтоВАЗ и тратит много времени на разработку X-Ray.
Но когда же начнется серийное производство кроссовера? По-мнению производителя, Лада X-Ray пойдет в серию на раньше 2014 года. Да, ждать новинку, но зато больше шансов в успешном исходе испытаний. За этот год АвтоВАЗ сможет тщательно проверить кроссовер, провести все испытания и доработать модель, изучив предпочтения основных потребителей. А затем начнется серийное производство. Вероятно, этим и можно объяснить длительный срок разработки кроссовера. Конечно, вы можете возразить и сказать, что разработка X-Ray еще не закончена. Возможно, ваше мнение правильное, но АвтоВАЗ утверждает о полном завершении работы над концептом. Если первый прототип кроссовера не был закончен, то новый автомобиль уже готов. Так что ждем прохождения испытаний и появления X-Ray у дилеров.
Лада X-Ray — это один из самых интересных концептов АвтоВАЗа. Он представляет собой стильное кросс-купе, ориентированное на молодых клиентов. Недаром рядом с названием модели употребляются слова «молодежный», «отдых», «активность». Их можно назвать девизом X-Ray.

Видео Лада X-Ray


Фото Лада X-Ray

Плюсы и минусы Лада Х Рей: характеристики, обзор, отзывы владельцев

Время на прочтение: 6 минут(ы)

Лада XRAY — модель, выпущенная Авто ВАЗом в 2015 году. Считается второй по счету революционной новинкой отечественного автопрома. Детали для автомобиля были переняты у таких иномарок, как Ниссан и Рено. Производителем Лада позиционируется как компактный кроссовер. Для желающих приобрести Лада Х Рей, характеристики, описание, отзывы становятся важным фактором в принятии решения. 

Плюсы 

Лада Х рей переняла все плюсы от предыдущей модели Сандеро. Но производители на этом не остановились и улучшили свой продукт. Как результат, продажи Х рей превысили продажи от ее прародителя. 

Основные плюсы: 

Расстояние от земли до кузова машины составляет 19,5 см. Машина легко преодолевает городские бордюры стандартной высоты 15,0 см. За городом на не асфальтированных дорогах большой просвет также обеспечивает хорошую проходимость. 

Производитель сохранил конструкцию предыдущей модели, усовершенствовав ее. Спереди стоит Макферсон, сзади — упругая балка. В сравнении с Сандеро, балка увеличена на 37 мм. Конструкция подвески простая и не доставляет проблем владельцу. Во время движения крен подвески минимален, позволяет выезжать из колеи. 

  • Экономичный расход топлива. 

Расход топлива Лады Х рей колеблется от 6 до 9 литров. Машина достаточно экономичная, при этом легко разгоняется на светофоре и при обгоне. 

  • Вместительность. 

В багажнике Лады организован фальшпол для инструментов, не нужных ежедневно. Благодаря этому, машина достаточно вместительная при небольшом размере. 

  • Электроника. 

В стандартную комплектацию входят электропривод, сигнализация, обогрев стекол и зеркал, датчики дождя. В дополнительной комплектации присутствует задний партроник, камера заднего вида, климат-контроль. 

  • Шумоизолязия. 

При быстрой езде и плохих погодных условиях на улице в салоне сохранятся тишина. 

Все части кузова выполнены из оцинкованных материалов. Автомобиль прочный, не поддается ржавчине. Выдерживает удары гравия, образующиеся сколы не значительны. 

То как выглядит Лада Икс Рей привлекает внимание автолюбителей. Дизайн сдержанный и в то же время, элегантный. 

 LADA XRAY обгоняет своих конкурентов по оснащенности салона. Даже в базовой комплектации в машине установлена надежная система безопасности: система стабилизации, 2 подушки безопасности и система Эра-Гронасс, которая при аварии определяет степень аварии и расположение пострадавших в транспорте. После система посылает сигнал бедствия оператору МЧС через ближайшего сотового оператора. 

В дополнительную комплектацию входит система показа пробок, климат-контроль, подсветка входа и выхода, литые диски диаметром 17 дюймов, обивка сидений из эко кожи. 

Недостатки 

Кроме плюсов, LADA Х RAY имеет ряд существенных минусов и мелких недостатков. 

Минусы: 

  • Передний привод. 

Лада позиционируется производителем как кроссовер, но не является им по сути. На машину нельзя поставить полный привод, что затрудняет проезд по плохой дороге. Хрей негласно ставят в один ряд с хетчбеком. 

  • Теснота салона. 

В машине мало места для пассажиров сзади. У крупных людей ноги упираются в переднее сидение. 

  • Противобуксировочная система. 

Работа системы на хорошем уровне, но ее нельзя отключить. На зыбкой дороге (песок, снег) она не позволяет набрать скорость. Заехать на возвышенность или проехать по грязи машина не сможет. На более новых моделях производитель устранил этот недостаток. 

Для дополнительного места в багажнике не предусмотрено отдельной дверцы. Чтобы открыть его, нужно поднимать весь фальшпол, при наличии большого числа вещей в багажнике, его придется полностью разбирать. Еще один недостаток это близко поставленные педали. Для водителя — мужчины в крупной обуви есть опасность перепутывания педалей газа и тормоза. 

Обзор 

К 2017 году 9 место по продажам авто на российском рынке принадлежало лада икс рей. Обзор автовладельцев охватывает внешнюю часть машины и внутреннее содержание. 

Экстерьер 

Внешне Лада выполнена в современном стильном дизайне. Цветовая гамма представлена серым, белым и черным цветами. Под капотом выполнен выступ, но не аккуратные водители рискуют зацепиться им за преграду. Декоративные пороги на машине отсутствуют. 

Капот имеет удобный большого размера рычаг для открывания и подпорку. Газовых упоров в комплектации не предусмотрено. Крышка капота оборудована утеплителем. 

Лада ремонтно пригодна, все части под капотом расположены плотно, но подход к ним не перекрыт. Нет декоративных элементов, мешающих охлаждению двигателя. Из неудобств, резервуар для омывающей жидкости расположен очень далеко от края. При необходимости долить, придется прижиматься к машине и испачкать одежду. 

Выточка деталей на стыках выполнена грубо. Но металл толстый, краска лежит везде без пропусков достаточным слоем. Заводской герметик нанесен качественно на все необходимые места. Швы скреплены крупными надежными болтами. Производитель не рекомендует мытье из керхера. 

Багажник открывается вручную рычагом или кнопкой на ключе. Толстые боковые панели забирают место, поэтому ширина небольшая. Внутри расположена розетка на 12 В. По бокам расположены органайзеры, домкрат и катушка заднего ремня безопасности. Под фальшполом дополнительное место и запаска. Перед багажником имеется металлический порожек. Он выполнен в темном цвете, в случае возникновения царапин, они будут хорошо заметны. 

Интерьер 

Мультимедийная система удобна в использовании, интерфейс быстро понимается водителями. Система обладает быстрым действием и легкой навигацией. Акустическая система имеет регулировку громкости, расположенную на руле. Камера заднего вида показывает четкую картинку хорошего качества. 

Руль регулируется только по высоте, вытянуть его на себя нельзя. Для водителя маленького роста держать руль на таком расстоянии может быть неудобно. В работе руль упругий. 

Еще одно неудобство для водителя — отсутствие подлокотника. Козырьки маленького размера, при наклоне головы или при маленьком росте, их не хватит для защиты от солнца. Также козырьки не оборудованы зеркалами. 

Пластик внутри салона крепкий. Во время движения не издает шума, но при прикосновении поскрипывает. Сидения удобные, мягкие, имеют боковую поддержку. 

Технические характеристики 

Длинной машина 4165 мм, расстояние между передним и задним колесом 2592 мм. Величина капота и багажника 834 мм и 739 мм соответственно. Высота автомобиля 1570 мм. Ширина передней части колеблется от 1484 мм до 1492 мм. Ширина багажника 1764 мм, расстояние между задними колесами 1524 — 1532 мм. 

У  lada xray технические характеристики частично зависят от типа двигателя и коробки передач. Мотор представлен двумя вариантами: объем 1,6 л с мощностью 106 л.с., 1,8 л — 122 л.с. На оба мотора устанавливается механическая коробка передач, на 1,8 л может устанавливаться автоматическая. 

Характеристики кузова. Колеса 4х2, передний привод. Двигатель находится впереди в поперечном расположении. Объем багажника составляет 361/1207. Кроссовер, 5 дверей. В салоне 5 посадочных мест.  Дорожный просвет равен 195 мм. 

Характеристики двигателя. Бензинового типа. Цилиндры в количестве 4 шт, тип расположения — рядное. Подача топлива осуществляется путем впрыскивания с электронным управлением. Максимально достигаемая мощность равна 90(122)/5900 кВт (л.с.)/об. мин. И 78 (106)/5800 кВт (л.с.)/об. мин. Для работы двигателя рекомендуется выбирать бензин 92, 95. Рабочий объем составляет 1774 см3 для двигателя 1,8 л и 1596 см3 для объема 1,6 л. 

Управление рулем осуществляется по механизму зубчато — реечной передачи. 

Масса. Масса автомобиля без пассажиров составляет 1206 — 1255 кг, нагружать машину можно до 1650 кг. Прицеп, не имеющий тормозной системы, по массе не должен превышать 600-650 кг, прицеп с тормозом может весить до 800 кг. В топливный бак помещается 50 л бензина. 

Характеристики подвески. В передней части находится независимая пружинная подвеска типа Макферсон. Установлены «качающиеся свечи» газонаправленные или гидравлические. Полунезависимая подвеска в задней части машина рычажная. На подвеску установлен стабилизатор. 

Лада икс рей характеристики комплектации с мотором 1,6 л. Автомобиль разгоняется до скорости 172 км/ч. Время разгона с места до 100 км/ч равно 11,7 с. Расход топлива при движении в городе — 9,2 л/100 км, на загородной дороге — 5,9 л/100 км, для смешанного цикла 7,0. Коробка передач механическая. Передаточное число 3,9. 

На двигатель объемом 1,8 л коробка устанавливается коробка механическая или автоматическая — «робот», скорость максимальная 185 км/ч и 186 км/ч соответственно. На разгон уходит 10,4 с для 5МТ и 12,3 с для 5АМТ. Расход бензина на механической коробке в черте города составляет 9,7 л/100 км, за пределами города — 6,1, для смешанной езды — 7,2. Для «робота» эти показатели равны 9,0; 6,0; 6,8 соответственно. Передаточное число на механической коробке 4,2. На автоматической — 3,9.   

Отзывы владельцев 

«Хороший городской автомобиль, простой в обслуживании, не капризный. В соотношении цена/качество намного обгоняет аналогичные машины. Последующее содержание тоже намного дешевле. 

Из минусов. Маленький багажник. Салон тоже тесноват, мне, как водителю, нормально, а пассажиры сзади жалуются. Фильтр салона меня очень неудобно. 

Машина у меня уже три года, пробег 53000, за это время поломок не было, прохожу только плановые ТО.» 

За 2 года проехал на Икс трее 70000, только ТО и никаких проблем. При разгоне шумит немного, больше никаких проблем не обнаружил. В целом доволен.

Расход масла маленький, во всяком случае, у меня, что очень радует. Пробег 45.000. Плюсов много по сравнению с другими машинами, которые у меня были. Многие пишут, что ссади тесно. Скажу, что у всех потребности разные. На нашу семью — я, жена и ребенок — нормально. 

Из недостатков. Короткая первая передача! 

Из ремонта за 45.000 пробега была только замена колодок и ВСЁ!!!больше на японца не сяду!!!

Постоянный автор статей журнала рейтинг автомобилей.

Lada Xray технические характеристики

Эксплуатационные характеристики Лада Икс Рей

Максимальная скорость: 176 км/ч
Время разгона до 100 км/ч: 11.4 c
Расход топлива на 100км по городу: 9.3 л
Расход топлива на 100км по трассе: 5.9 л
Расход топлива на 100км в смешанном цикле: 7.2 л
Объем бензобака: 50 л
Снаряженная масса автомобиля: 1190 кг
Допустимая полная масса: 1650 кг
Размер шин: 195/65 R15, 205/55 R16, 205/50 R17

Характеристики двигателя

Тип двигателя: бензиновый
Расположение: спереди, поперечно
Объем двигателя: 1596 см3
Мощность: 106 л.с.
Количество оборотов: 5800
Крутящий момент: 148/4200 н*м
Система питания: Распределенный впрыск (многоточечный)
Турбонаддув: нет
Расположение цилиндров: Рядный
Количество цилиндров: 4
Диаметр цилиндра: 82 мм
Ход поршня: 75.6 мм
Степень сжатия: 10.5
Количество клапанов на цилиндр: 4
Рекомендуемое топливо: АИ-95

Модификации двигателя

Комплектация Двигатель Коробка Привод
Optima 1.6 106 л.c. бензин механика передний
Optima Advanced 1.6 106 л.c. бензин механика передний
Optima Advanced 1.8 122 л.c. бензин механика передний
Optima Advanced 1.8 122 л.c. бензин робот передний
Luxe 1.6 106 л.c. бензин механика передний
Luxe 1.8 122 л.c. бензин механика передний
Luxe 1.8 122 л.c. бензин робот передний
Top 1.6 106 л.c. бензин механика передний
Luxe Prestige 1.8 122 л.c. бензин механика передний
Luxe Prestige 1.8 122 л.c. бензин робот передний
Top Юбилейная 1.6 110 л.c. бензин механика передний
Top Юбилейная 1.8 122 л.c. бензин робот передний

Тормозная система

Передние тормоза: Дисковые вентилируемые
Задние тормоза: Барабанные
АБС: есть

Рулевое управление

Тип рулевого управления: Шестерня-рейка
Усилитель руля: есть

Трансмиссия

Привод: Передний
Количество передач: механическая коробка — 5, робот — 5

Подвеска

Передняя подвеска: независимая, пружинная
Задняя подвеска: полунезависимая, пружинная

Кузов

Тип кузова: хэтчбек
Количество дверей: 5
Количество мест: 5
Длина машины: 4165 мм
Ширина машины: 1764 мм
Высота машины: 1570 мм
Колесная база: 2592 мм
Колея передняя: 1484 мм
Колея задняя: 1524 мм
Дорожный просвет (клиренс): 195 мм
Объем багажника: 361 — 1207 л

Производство

Год выпуска: с 2015

Характеристики рентгеновской системы первого поколения

Цель: Сравнить устаревшую рентгеновскую систему Хоффманса и ван Клефа (около 1896 г.) с современным рентгеновским оборудованием по дозе облучения, свойствам рентгеновского луча, качеству изображения и электрическим параметрам.

Материалы и методы: Устаревшая рентгеновская система состояла из индуктора Румкорфа, батареи и трубки Крукса.Определены мощность дозы облучения, свойства рентгеновского пучка и электрические характеристики этой системы. Для сравнения изображений образца руки, полученных с помощью устаревшей системы, с изображениями, полученными с помощью современной системы, использовалась современная компьютерная рентгенографическая пластина.

Результаты: Пиковое напряжение 73 кВ было получено при использовании 8-вольтовой батареи. С трубкой Крукса номер 9 слой половинного значения генерируемого рентгеновского излучения был равен 0.56 мм Ал. Изображения через отверстия показали, что рентгеновские лучи исходили из обширной области стеклянной стены, вызывая размытие изображения. При измерении на коже образца руки доза облучения устаревшей системы была примерно в 10 раз больше, чем у современной системы для того же сигнала детектора. Расчетная доза на кожу составляла около 74 мГр для устаревшей системы и 0,05 мГр для современной системы. Соответствующее время экспозиции составляло 90 минут и 21 мс.

Заключение: Доза облучения и время воздействия устаревшей системы были выше, чем у современной системы, примерно на три и пять порядков соответственно.Изображения образца руки, полученные с помощью устаревшей системы, были сильно размыты, но все же внушали благоговейный трепет, учитывая простоту системы.

Дополнительный материал: http://radiology.rsna.org/lookup/suppl/doi:10.1148/radiol.11101899/-/DC1.

Генерация рентгеновских лучей

Генерация рентгеновских лучей
Генерация рентгеновских лучей

Указатель материалов курса Указатель раздела Предыдущая страница Следующая Страница

Генерация рентгеновских лучей

Лабораторные источники рентгеновского излучения можно разделить на два типа: герметичные трубки и вращающийся анод.Оба могут использоваться для генерации монохроматического рентгеновского излучения и в основном они различаются только интенсивностью производимого излучения.

Белое излучение

Рентгеновские лучи генерируются, когда вещество облучается пучком заряженных частиц высокой энергии. частицы, такие как электроны. В лаборатории нить нагревают до производят электроны, которые затем ускоряются в вакууме сильным электрическим полем в диапазоне 20-60 кВ в сторону металлической мишени, которая положительный называется анодом.Соответствующий электрический ток находится в диапазоне 5–100 мА. Процесс крайне неэффективен с 99% энергия луча рассеивается в виде тепла в мишени. Типичный Рентгеновский спектр от медной мишени показан ниже:

Потеря энергии электронами при столкновении с атомами обычно происходит через несколько событий. Результатом является производство непрерывного спектр рентгеновских лучей, известный как белое излучение .Максимальная потеря энергии, E (макс.), определяет самую короткую длину волны, λ(min), что можно получить согласно уравнению

E = e V = h c / λ где e — заряд на электрон, В — ускоряющее напряжение, ч — планковское константа, а c есть скорость света. Более практичная форма этого уравнения: данный λ = 12.398 / В где В в киловольтах и ​​λ в Ангстрем (1 &Aring = 0,1 нм). Таким образом, чем выше ускоряющее напряжение генератора рентгеновского излучения, тем короче минимальная длина волны, которую можно получить. Максимум интенсивности белого излучения приходится на длина волны, которая составляет примерно 1,5 × λ (мин). Более длинные волны получаются в результате процессов множественных столкновений.

Суммарная интенсивность I (вт) белого излучения составляет примерно пропорционально току накала, i , атомному номеру анодная мишень, Z , и квадрат ускоряющего напряжения, V .

Характеристическое излучение

Когда энергия ускоренных электронов превышает определенное пороговое значение (что зависит от металла анода) получается второй тип спектра накладывается поверх белого излучения. Это называется характеристикой излучения и состоит из дискретных пиков. Энергия (и длина волны) пиков зависит исключительно от металла. используется для цели и обусловлен выброс электрона с одной из внутренних электронных оболочек атом металла.Это приводит к тому, что электрон с более высокого атомного уровня падает на вакантный уровень с испусканием рентгеновского фотона, характеризующегося разница в энергии между двумя уровнями. Диаграмма ниже показать электронные уровни энергии для атома меди:

Характерные линии в этом типе спектра называются K, L, M,… и они соответствуют переходам на орбитали с главным квантовым числа 1, 2, 3,… Когда две орбитали, участвующие в переходе, являются соседними (т.е.грамм. 2 → 1), линия называется α. Когда две орбитали разделены другой оболочкой (например, 3 → 1), линия называется β. Поскольку переход для β больше, чем для α, т.е. Δ E β  > Δ E α , тогда λ β  < λ α . Об этом свидетельствуют значения Ка и Ка длины волн в таблице ниже для двух распространенных анодных материалов:

Анод Ка Кβ
Медь 1.54184 Å 1,39222 Å
Пн 0,71073 Å 0,63229 Å

В рентгеновском спектре меди видны только 2 характерные линии при низких энергиях. разрешение и бар () часто используется над α до указывают, что это средневзвешенное значение. (Этот эффект трудно достижения в языке HTML, поэтому полоса была опущена.) Однако при более высоком разрешении Kα 1 линия легко виден дублет, который помечен как Ка 1 и Ка 2 где Δ E α 1  > Δ E α 2 .Расщепление 2p-орбиталей в меди, т. е. расщепление энергетических уровней L II и Л III , очень мала (0,020 кэВ), поэтому две длины волны Ка 1 (= 1,54056 Å) и Ка 2 (= 1,54439 Å) очень похожи.

Вы можете удивиться, почему на рисунке показано так мало переходов: переходы определяются набором правил выбора, утверждающих, что внешний s- или d-электрон не может заполнить дыру, оставленную выброшенным 1s-электроном, но это p-электроны могут.

Форма спектральной линии

Вышеприведенная картина на самом деле является упрощенной версией реальности, поскольку анализ с высоким разрешением спектральных линий, скажем, Cu Kα показывает, что оба α 1 и α 2 пиков имеют ярко выраженную асимметрию. Объяснение происхождения этого асимметрия важна для понимания так называемого приближение к фундаментальным параметрам к подгонке профиля пиков данных порошковой дифракции.

Процесс девозбуждения, при котором внешний 2 p электрон заполняет внутреннюю 1 с электронную оболочку быстро (≈ 10  -12  с), но недостаточно быстро, чтобы остановить события двойной ионизации. Особенно, выброс начального 1s-электрона может сопровождаться потеря одного из 2s или 2p электронов с энергетических уровней L I , L II или L III . Влияние повышенной ионизации на атом изменится незначительно. энергетическая щель между уровнями K и L в результате в несколько разных длинах волн для испускаемого рентгеновского фотона.Возникающая в результате пиковая асимметрия в спектральном распределении Линии Kα меди показаны на красный на схеме ниже:

Пунктирные цветные линии представляют отдельные спектральные вклады. к сумме (взято из статьи Х. Бергера в Рентгеновская спектрометрия , 1986, 15 , 241-243).

Спектральная интенсивность

На приведенном выше рисунке хорошо видно, что интенсивность Kα 1 пик почти ровно в два раза выше интенсивности Kα 2 пик.Вы можете спросить, как это соотносится с Kβ. излучение или даже белое излучение. Интенсивность линии К приблизительно определяется формулой

I K = c i ( V V K ) n где i — ток электронного пучка, ( c — постоянная величина) и В К — потенциал возбуждения линии К (как указано ранее В К  = 12.398 [кВ/Å] / λ ). Показатель степени n приблизительно равен 1,5, но падает к 1,0 при В  > 2 В K . Соотношение I K : I белый является максимальным, когда ускоряющее напряжение В составляет примерно 4× потенциал возбуждения В К . Для анода Cu Kα, где В K — 8,0 кВ, работает с типичным рабочим напряжением 40 кВ, линия Kα примерно в 90 раз интенсивнее белого излучения аналогичная длина волны.Таким образом, белое излучение медного анода равно слишком слаб, чтобы иметь какое-либо практическое применение для порошковой дифракции в лаборатории.

Что можно сказать об интенсивности Кβ-излучение? Снова рассматривая медный анод, интенсивность Линии Kα примерно в 5 раз больше, чем линии Kβ. Следовательно, все инструментальные настройки оптимизированы вокруг Kα-излучение, и предпочтительно около Kα 1 , когда монохроматоры высокого разрешения используются в составе рентгеновской оптики.


Указатель материалов курса Указатель раздела Предыдущая страница Следующая Страница

X-ray Generation, наглядное руководство [тормозное излучение, характеристика] • Как работает радиология

Рентгеновские трубки, используемые в диагностических рентгеновских исследованиях, используют одни и те же физические принципы, включая: термоэлектронную эмиссию (выпаривание электронов), ускорение электронов потенциалом в киловольт (кВп) и два физических взаимодействия, способствующих генерации рентгеновских лучей: тормозное излучение. (обрывное излучение) и характеристическое излучение (пики в энергетическом спектре).Выходное рентгеновское распределение в зависимости от энергии называется рентгеновским спектром и зависит от кВп (потенциал трубки) и мА (ток трубки).

В этом посте мы рассмотрим эти темы, и если есть одна, которая вас больше всего интересует, не стесняйтесь выбирать ее из оглавления, чтобы сразу перейти к ней.

Как рентгенолог или рентгенолог вы постоянно используете рентгеновские системы различных типов. Важно понимать, как делаются рентгеновские снимки, чтобы иметь четкое представление о технических параметрах, которые можно настроить в системе.

Мы начнем с высокоуровневой иллюстрации генерации рентгеновских лучей, а затем перейдем к деталям в последующих разделах.

Хотя генерация рентгеновских лучей может показаться волшебством, это очень хорошо изученный процесс, который мы опишем ниже. Сначала начнем с обзора компонентов рентгеновской трубки, а затем опишу физические взаимодействия, которые приводят к генерации рентгеновских лучей.

В рентгеновской трубке электроны быстро ускоряются, превращаясь в большой кусок тяжелого металла, такого как вольфрам.Ниже мы расскажем, почему это работает как метод генерации рентгеновских лучей.

Источник электронов

Первое, что нам нужно, это источник электронов. Для генерации электронов спиральный провод (он же нить) нагревается до тех пор, пока он не станет достаточно горячим, чтобы электроны испарились. Источник электронов также называют катодом рентгеновского контура.

Это происходит внутри стеклянной трубки, из которой практически полностью удален воздух, то есть вакуумной трубки.

Область на куске тяжелого металла, куда направляются электроны, называется мишенью.

Ускорение электронов

Рентгеновские лучи будут мигрировать от нити и притягиваться к чему-то более положительно заряженному, поскольку притягиваются противоположные заряды. Это достигается путем установления разности потенциалов между катодом и анодом, так что электроны будут притягиваться электрическим потенциалом от катода к аноду (т. Е. Притягиваться от нити к мишени из тяжелого металла).

В любой батарее катод заряжен отрицательно, а анод заряжен положительно и собирает электроны.Та же терминология используется и в рентгеновских трубках. Свернутый провод (нить накаливания) также называют катодом рентгеновского контура.

Электроны текут от этого катода к положительно заряженному аноду и бомбардируют тяжелый металл. Электрический потенциал в этой области, создаваемый противоположно заряженными катодом и анодом, называется кВп (киловольтовый пик).

Если вы знакомы с автомобильным аккумулятором, который обычно имеет разницу в 12,6 Вольт между катодом и анодом.

В диагностической рентгеновской трубке разность потенциалов обычно составляет 30 000–150 000 Вольт. Вот почему мы обычно используем киловольты (1 кВ = 1000 В). Таким образом, типичная рентгеновская трубка обычно работает от 30 кВпик до 150 кВпик.

Если вы не очень хорошо знакомы с батареями, вы можете использовать одну аналогию: батарея подобна водопаду. В водопаде вода стекает под действием силы тяжести.

В рентгеновской трубке электроны перетекают от катода к аноду из-за потенциала трубки (кВп).Потенциал трубки в рентгеновской трубке аналогичен высоте водопада.

В то время как кВп измеряет разность потенциалов между катодом и анодом, ток трубки (мА) является мерой количества электронов, протекающих от катода (нить накаливания) к аноду (мишень из тяжелого металла).

В аналогии с водопадом мА можно сравнить с объемом воды, протекающей через водопад за определенный период времени.

Фокусировка электронов

Как вы можете видеть на рисунке рентгеновской трубки, электроны покидают нить накала и притягиваются к мишени под действием kVp (потенциала трубки).Кроме того, имеется сетчатая пластина, которую можно использовать для управления электронным лучом. А именно, изменения в электрическом поле могут помочь сохранить маленькое фокусное пятно, обеспечивая при этом значительный поток электронов от нити накала.

В настоящее время существуют еще более причудливые конструкции современных рентгеновских трубок, в которых используются два набора магнитов для направления электронного луча к мишени. Это можно использовать вместе с новой конструкцией катода, который представляет собой плоский эмиттер, а не спиральный провод. Плоский эмиттер обеспечивает большую площадь поверхности для испарения электронов, что обеспечивает более высокий ток при низком уровне кВ/с.Одним из коммерческих примеров современной трубки, в которой используется магнитное управление, является трубка Quantix. Но если вы только изучаете генерацию рентгеновских лучей, вам следует знать, что пластина с сеткой обычно используется для направления рентгеновского луча в подавляющем большинстве рентгеновских трубок.

Торможение электронов

Когда быстро движущиеся электроны сталкиваются с тяжелым металлом, они быстро замедляются в материале мишени. Электроны обладают большой энергией, когда они падают на мишень, и 99% этой энергии выделяется в виде тепла в мишени, поскольку электроны замедляются в тяжелом металле.

Однако около 1% энергии электронного пучка будет передано на производство рентгеновских лучей. Мы обсудим механизмы ниже, но физический эффект, ответственный за большую часть генерации рентгеновского излучения, называется тормозным излучением (по-немецки Bremsstralung).

Во время этого процесса бомбардировки мишени электронами материал мишени сильно нагревается в месте попадания электронов. Чтобы предотвратить плавление материала мишени, большинство рентгеновских трубок имеют вращающийся вал, так что электроны попадают в разные части вращающейся мишени.Если материал мишени вращается быстро, электроны будут падать на дорожку (или круговую область на материале мишени).

Для того, чтобы труба вращалась быстро, чтобы тепло могло распределяться, шарикоподшипники обычно используются для уменьшения трения, а в современных конструкциях можно использовать подшипник из жидкого металла для увеличения срока службы вращающегося подшипника.

Rad Take home Point :
В диагностической рентгеновской трубке рентгеновские лучи генерируются путем ускорения электронов от катода к аноду, где они быстро замедляются в тяжелом металле и генерируются рентгеновские лучи.

Обзорное видео

В следующих парах разделов мы опишем физический механизм генерации рентгеновских лучей, когда электроны ускоряются в тяжелый металл. Немного понимания этих двух взаимодействий поможет вам получить четкое представление о том, как формируется форма рентгеновского спектра.

Когда электроны выходят из катода, они бомбардируются тяжелым металлом, таким как вольфрам.

Тяжелый металл будет иметь большое ядро.Поскольку электроны от катода подходят очень близко к ядру, они могут быстро тормозиться.

Когда электроны замедляются так быстро из-за взаимодействия с протонами в ядре, для сохранения энергии генерируется рентгеновский фотон.

После взаимодействия с ядром электрон вылетает в одном направлении, а вновь генерируемый рентгеновский фотон вылетает в противоположном направлении (см. рисунок).

Этот процесс называется тормозным излучением (это название происходит от немецкого слова «разрыв»).

Возможно, электрон лишь незначительно изменит свою траекторию, что приведет к генерации низкоэнергетического рентгеновского фотона.

Также возможно, что электрон передает почти всю свою энергию вновь созданному рентгеновскому фотону, генерируя рентгеновский фотон с относительно более высокой энергией.

Энергии рентгеновских лучей, генерируемых тормозным излучением, будут непрерывными и могут иметь любую энергию от нуля до максимальной энергии, выделяемой электроном (определяемой kVp).Тормозное излучение генерирует больше рентгеновских фотонов с низкой энергией и меньше рентгеновских лучей с высокой энергией.

Подавляющее большинство рентгеновских лучей, полученных с помощью диагностической медицинской рентгеновской трубки, связано с тормозным излучением.

Интересно отметить, что этот метод получения рентгеновских лучей не очень эффективен. Большинство электронов просто останавливаются на аноде (около 99% энергии электронов) и отдают свою энергию в виде тепла.

Характеристическое излучение имеет место, когда входящие электроны сталкиваются с электронами внутри тяжелого металла и выбивают электроны из электронной оболочки.

Когда электрон внутренней оболочки выбивается налетающим электроном, электрон с соседней оболочки падает вниз, чтобы заполнить вакансию, оставшуюся после того, как электрон внутренней оболочки был выбит.

Поскольку существует разница в энергии между двумя электронными оболочками, рентгеновский фотон будет излучаться с энергией, равной разнице в энергии между двумя электронными оболочками (это сохраняет энергию системы).

После того, как соседний электрон падает на электронную оболочку, из которой он был выбит, в соседней внешней электронной оболочке появляется вакансия.Другой рентгеновский фотон будет излучаться с той же энергией, что и разница между этими электронными оболочками, и так далее по мере перехода электронов с внешних оболочек на внутренние.

Электроны оболочки К более прочно связаны, т.е. они находятся в более стабильной конфигурации, чем электроны L-оболочки. Точно так же электроны L-оболочки более тесно связаны, чем электроны M-оболочки. Термин, который описывает, насколько сильно связаны электроны, называется энергией связи (BE).

Энергия характеристического рентгеновского излучения = BE электронов K-оболочки – BE электронов L-оболочки для перехода с L-оболочки на K-оболочку.Точно так же Энергия характеристического рентгеновского излучения = BE электронов L-оболочки – BE электронов M-оболочки для перехода из K-оболочки в M-оболочку.


На этом рисунке показан пример, когда энергичный электрон, выходящий из катода, выбивает электрон К-оболочки, и электроны переходят из (L->K), (K->M) и так далее.

В отличие от тормозного излучения характеристическое излучение производит только рентгеновские лучи нескольких энергий, соответствующих разности энергий между электронными оболочками.Это объясняет пики, которые вы видите, когда смотрите на рентгеновский спектр.

Rad Take-home Point : Вторичный вклад в рентгеновские лучи, генерируемые в диагностическом энергетическом спектре, где все рентгеновские лучи, генерируемые посредством характеристического излучения , находятся всего на нескольких уровнях энергии , , вызывая всплески в рентгеновский спектр .

Видео для тормозного излучения и характеристического рентгеновского излучения

Было бы хорошо и просто, если бы все рентгеновские лучи, выходящие из рентгеновской трубки, имели одинаковую энергию (так называемый моноэнергетический рентгеновский луч).

Но на самом деле рентгеновские лучи имеют разную энергию. Полезно исследовать различные энергии рентгеновского луча. Это называется рентгеновским спектром и представляет собой график количества рентгеновских лучей для каждой заданной энергии. Количество рентгеновских фотонов и энергия испускаемых рентгеновских фотонов определяют, какая доза облучения используется при данном облучении.

Для каждой настройки kVp спектр рентгеновских фотонов, генерируемых взаимодействием тормозного излучения, представляет собой приблизительно линейную функцию, где менее вероятно наличие рентгеновского излучения с высокой энергией, а рентгеновское излучение с самой высокой энергией определяется kVp.

В действительности фотоны отфильтровываются, когда они покидают рентгеновскую мишень, стеклянным окном рентгеновской трубки и дополнительной фильтрацией перед пациентом. Эта фильтрация более сильно отфильтровывает фотоны низкой энергии, как показано в правой части рисунка на рентгеновском спектре.

Наконец, мы рассматриваем эффект характеристического излучения, которое добавляет пики или пики в рентгеновский спектр. Эти пики определяются материалом мишени, используемым в рентгеновской трубке.

Таким образом, несмотря на то, что рентгеновский спектр может показаться внушительным и сложным для понимания, на самом деле это вклад трех факторов, которые придают ему форму.

  1. Тормозное излучение (разрушающее излучение)
  2. Характеристическое излучение
  3. Фильтрация от материала мишени, выходного окна и т. д.

Rad Take home Point : Большая часть генерируемого рентгеновского излучения приходится на тормозное излучение. Характеристическое излучение добавляет пики при особых энергиях, а низкие энергии удаляются в большей степени за счет предварительной фильтрации.

Как обсуждалось выше, основными техническими параметрами, которые можно изменить при создании рентгеновской экспозиции, являются кВп и мА.Каждый из них изменяет рентгеновский спектр или распределение рентгеновского излучения по-разному, поэтому важно помнить о влиянии каждого из них.

kVp изменяет как общую форму рентгеновского спектра, так и количество производимых фотонов, как видно на рисунке kVp. На этом примере рисунка мы можем видеть влияние на спектр рентгеновского излучения изменения от 80 кВп до 140 кВп.

Важно помнить о зависимости kVp:

  1. Максимальная энергия рентгеновского излучения определяется кВп
  2. Общая доза каждого облучения сильно зависит от кВп, Экспозиция~кВп 2 (*степенной закон немного выше 2, но просто помните об этом приближении)
  3. КВп изменяет общую форму рентгеновского спектра, а не просто масштабирует его.

Влияние мА более прямолинейно, поэтому обычно сначала изменяют кВп, а затем используют мА для точной настройки доставляемой рентгеновской экспозиции.

Относительное количество фотонов в каждом энергетическом бункере остается неизменным при изменении мА. Это означает, что форма спектра рентгеновского излучения остается неизменной при изменении мА и просто увеличивается или уменьшается масштаб. Это называется прямой или линейной зависимостью от мА, поэтому, когда мА изменяется на заданную величину, экспозиция пациента изменяется на ту же величину, т.е.При удвоении мА рентгеновское облучение пациента также удваивается.

Также для полноты картины упомянем время экспозиции. Когда вы делаете экспозицию рентгеновской трубки, вы включаете эту рентгеновскую трубку, и у вас есть экспозиция в течение заданного периода времени. А если оставить кВ и мА постоянными, то экспозиция также будет линейно пропорциональна времени, точно так же, как экспозиция пациента линейно зависит от мА. Таким образом, чем дольше включена рентгеновская трубка, тем больше облучение и тем большую дозу получит пациент.

Рад Возьмем исходную точку : кВп изменяет среднюю энергию рентгеновского спектра, а зависимость от дозы имеет вид (кВп 2 ), тогда как форма рентгеновского спектра не изменяется с мА, а просто масштабируется с помощью мА.

Видео о влиянии технических параметров (кВп и мА)

Характеристические рентгеновские лучи от взаимодействия в освинцованных перчатках

Категория: Основы радиации. Радиационная защита

На следующий вопрос ответил эксперт в соответствующей области:

В

Если руки человека в перчатках находятся в первичном луче во время рентгеновского облучения, приводит ли взаимодействие рентгеновских лучей первичного пучка с перчатками к образованию характеристических рентгеновских лучей от свинца внутри перчаток?

А

Безусловно, во многих случаях затухание первичных рентгеновских лучей в свинце свинцовых перчаток приводит к характерному рентгеновскому излучению свинца.Это простое следствие фотоэлектрического эффекта или, в некоторых случаях, явления комптоновского рассеяния, которое удаляет электрон из свинца. Когда вакансия, образовавшаяся в результате такого события, заполняется падающим в нее электроном внешней оболочки, происходит связанное с этим выделение энергии в виде испускаемого фотона характеристической энергии — характеристического рентгеновского излучения, если энергетический переход, который произошел, достаточно велик. чтобы получить фотон в рентгеновском диапазоне энергий.

Чтобы такое событие произошло, энергия падающего рентгеновского излучения должна быть больше, чем энергия связи вовлеченного электрона.Например, энергия связи электронов К-оболочки в свинце составляет около 88 килоэлектронвольт (кэВ). Рентгеновская установка, работающая при 100 пиковых киловольтах (кВп), будет производить несколько рентгеновских лучей, достаточно энергетических, чтобы индуцировать некоторые рентгеновские лучи с K-характеристикой, в диапазоне энергий примерно от 73 до 85 кэВ. Выбросы с более низкой энергией также можно ожидать, когда электронные вакансии в L-оболочке свинца заполнены, что дает характеристическую энергию рентгеновского излучения примерно от 10 до 15 кэВ.

Характеристическое рентгеновское излучение может распространяться во всех направлениях.Многие из них могут быть дополнительно ослаблены в направлении перчатки. Некоторые из них могут попасть на кожу владельца перчаток. Другие могут излучаться в направлениях от тела. Характеристические рентгеновские лучи, испускаемые перчатками, скорее всего, будут составлять лишь небольшую долю дозы, которая приходится на руки человека, чьи руки в перчатках помещаются в луч, при этом большая часть дозы приходится на первичное и рассеянное рентгеновские лучи от перчаток. первичный луч.

Следует иметь в виду, что современные рентгеноскопические аппараты, используемые в интервенционных процедурах, могут часто повышать напряжение в ответ на затухание, обеспечиваемое свинцовыми перчатками, а это, в свою очередь, может увеличивать энергию и интенсивность излучения рентгеновского луча, достигающего кожа.Наиболее уместно попытаться свести к минимуму любое попадание рук в прямой луч и не полагаться на перчатки для минимизации дозы.

Джордж Шабо, доктор философии

Ответ опубликован 6 ноября 2015 г. Информация, размещенная на этой веб-странице, предназначена только в качестве общей справочной информации. Конкретные факты и обстоятельства могут повлиять на применимость описанных здесь концепций, материалов и информации. Предоставленная информация не заменяет профессиональную консультацию, и на нее нельзя полагаться в отсутствие такой профессиональной консультации.Насколько нам известно, ответы верны на момент публикации. Имейте в виду, что со временем требования могут измениться, новые данные могут стать доступными, а интернет-ссылки могут измениться, что повлияет на правильность ответов. Ответы – это профессиональные мнения эксперта, отвечающего на каждый вопрос; они не обязательно отражают позицию Общества физики здоровья.

Рентгеновские характеристики и спектральное распределение энергии АЭ Водолея | Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества

» data-legacy-id=»ss1″> 1 ВВЕДЕНИЕ

Незатменная тесная двойная система AE Aquarii (далее AE Aqr) состоит из магнитного белого карлика, вращающегося вокруг компаньона главной последовательности K3-5 позднего типа (например, Уэлш, Хорн и Гомер, 1995; Ихсанов, 1997; Чой, Дотани и Агравал). 1999; Итох и др.2006) с бинарным периодом 9,88  ч (например, Welsh et al. 1993a,b). Оценки масс звезд-компаньонов для угла наклона i = 58° ± 6° выявили значения 0,5 ± 0,1  M соответственно (например, Касарес и др., 1996; Итох и др., 2006). Большая полуось орбиты a ∼ 1,8 × 10 11  см.

AE Aqr традиционно классифицируется как новая переменная (т.грамм. Радость 1954; Кроуфорд и Крафт 1956; де Ягер, 1991а,б). Основываясь на этой классификации, Паттерсон (1979) смоделировал белый карлик как быстро вращающуюся намагниченную звезду, аккрецирующую вещество из хорошо развитого аккреционного диска, поместив AE Aqr в подкласс DQ Herculis магнитных катаклизмических переменных или промежуточных поляр (например, Warner 1983). ; Ихсанов 1997). Однако отсутствие линий излучения с двойным пиком, индикатор диска, рассматриваемого под некоторым наклоном, в сочетании с изменением интенсивности линий (связанным со столкновительным возбуждением и высокой скоростью) убедительно свидетельствует об отсутствии диска (т.грамм. Эраклеус и Хорн, 1996; Ито и др. 2006). Нынешняя низкая скорость переноса массы от вторичной звезды, т.е.  g s −1 (например, Wynn, King & Horne 1997), не способна проникнуть в быстро вращающуюся магнитосферу достаточно глубоко, чтобы сформировать диск, и, скорее всего, выбрасывается из двойная система через магнитосферный пропеллерный процесс (например, Винн и др., 1997; Итох и др., 2006).

AE Aqr был обнаружен почти во всех диапазонах длин волн (например, de Jager 1991a,b): в радио (например,грамм. Переплетчик и ягненок 1987; Бастиан, Дулк и Чанмугам 1988; Абада-Саймон и др. 1993 г.), в оптических (например, Зиннер, 1938 г.; Паттерсон, 1979 г.; Чинкарини и Уокер, 1981 г.; Эраклеус и Хорн, 1996 г.), в рентгеновских лучах (например, Паттерсон и др., 1980 г.; Клейтон и Осборн, 1995 г.) и, возможно, в гамма-излучении ТэВ (например, Мейнджес и др., 1992, 1994; Чедвик и др., 1995). Паттерсон (1979) наблюдал когерентные колебания при 33 с в оптическом свете, которые позже были подтверждены в ультрафиолетовом (УФ) и рентгеновском диапазонах (т.грамм. Паттерсон и др. 1980 г.; де Ягер и др. 1994 год; Эраклеус и др. 1994). Из-за близкого расположения к D ∼ 100 пк (например, Уэлш и др., 1993) AE Aqr является относительно ярким источником рентгеновского излучения со светимостью L X ∼ 10 31   эрг  3 эрг с. (например, Itoh et al. 2006) и, следовательно, наблюдались на регулярной основе (например, Patterson et al. 1980; Choi et al. 1999; Itoh et al. 2006; Mauche 2006; Terada et al. 2008a,b). В большинстве исследований сообщается о преимущественно тепловом мягком рентгеновском компоненте (ниже 10 кэВ), но недавнее обнаружение с использованием спутника Suzaku выявило нетепловой компонент жесткого рентгеновского излучения выше 10 кэВ (т.грамм. Терада и др. 2008). Данные Suzaku выше 10 кэВ показывают нетепловой степенной фотонный индекс Γ≈ 1,2, аналогичный наблюдаемому фотонному индексу Γ≈ 1,4, наблюдаемому у большинства молодых пульсаров со спиновой энергией (Готтхельф, 2003). Светимость L X,hard ≤ 5 × 10 30   эрг  с −1 также составляет примерно P sd ∼ 10 34   эрг  с −1 , подобное наблюдаемому у молодых пульсаров со спиновым двигателем (т.грамм. Беккер и Трюмпер, 1997). Представлены качественные модели, объясняющие природу мягкого (≤10 кэВ) и жесткого (≥10 кэВ) рентгеновского излучения в АЭ Aqr.

Этот документ организован следующим образом. В разделе 2 представлены наблюдения AE Aqr с Chandra и Swift с кратким описанием каждого из спутников. Процедуры обработки данных описаны в разделе 3, а результаты анализа представлены в разделе 4. Поскольку природу рентгеновского излучения лучше всего можно понять в рамках процесса магнитосферного пропеллера, качественное обсуждение процесса магнитосферного пропеллера является представлено в разделе 5.Предлагаемые модели мягкого и жесткого рентгеновского излучения в AE Aqr представлены в разделе 6. В разделе 7 представлено спектральное распределение энергии (SED) AE Aqr. Наконец, в Разделе 8 представлено краткое изложение.

Chandra Рентгеновская обсерватория ( CXO ; например, Бриссенден, 2001; Вайскопф и др., 2002; Вайскопф, 2003) состоит из рентгеновского телескопа высокого разрешения, основными элементами которого являются Узел зеркала (HRMA), предназначенный для максимального отражения рентгеновских лучей, и узел оптической скамьи (OBA), который обеспечивает крепления для двух передающих решеток объектива Chandra , т.е.е. решетка передачи низкой энергии (LETG) и решетка передачи высокой энергии (HETG). Обсерватория также содержит дополнительный набор инструментов для формирования изображений (I) и спектроскопических (S), камеру высокого разрешения (HRC) и усовершенствованный спектрометр для формирования изображений с ПЗС (ACIS), которые являются основными детекторами считывания для LETG и HETG соответственно.

AE Aqr наблюдался Chandra (Obs ID 5431; PI, C. Mauche) 30 августа 2005 г. в 06:37 UT в течение ∼80 кс (например, Mauche 2006, 2009) с использованием детектора ACIS и HETG.Данные были заархивированы, и стандартная обработка была выполнена в Рентгеновском центре «Чандра» (CXC), которая стала общедоступной 7 сентября 2006 года. Центр космических полетов имени Годдарда (GSFC).

Исследователь гамма-всплесков Swift (например, Gehrels et al., 2004) содержит три прибора: телескоп оповещения о всплесках (BAT; например, Barthelmy et al., 2005), рентгеновский телескоп (XRT; например,грамм. Берроуз и др. 2005) и Ультрафиолетовый/оптический телескоп (UVOT; например, Роминг и др., 2005). Вместе эти инструменты образуют мощную многоволновую обсерваторию, способную быстро определять положение гамма-всплесков (GRB) и их соответствующих послесвечений (например, Берроуз и др., 2005), а также измерять их кривые блеска и красные смещения. BAT — это высокочувствительный прибор с кодированной апертурой и большим полем зрения (FoV), предназначенный для поиска новых гамма-всплесков в небе, при котором запускается автоматический поворот космического корабля, чтобы ввести всплески в поля зрения XRT и УВОТ соответственно.XRT представляет собой гибкий и автономный спектрометр рентгеновского изображения, предназначенный для измерения потоков, спектров и кривых блеска в широком динамическом диапазоне, охватывающем более семи порядков величины потока. Он использует телескоп Вольтера I со скользящим падением для фокусировки рентгеновских лучей на ПЗС-детектор, который охлаждается термоэлектрически (например, Берроуз и др., 2005; Капалби и др., 2005; Герелс и др., 2004). XRT может работать в четырех научных (или считывающих) режимах, т. е. в режимах фотодиода (PD), изображения (IM), оконной синхронизации (WT) и режима подсчета фотонов (PC) соответственно.Подробное описание каждого из этих режимов дано в Burrows et al. (2005) и Capalbi et al. (2005). XRT предназначен для автономной работы, переключаясь между различными режимами считывания в зависимости от интенсивности источника (например, Хилл и др., 2004; Эванс и др., 2007).

Swift наблюдал AE Aqr (идентификатор цели: 30295) в период с 30 августа 2005 г. по 2 сентября 2005 г. в течение ∼10,5 тыс. цель возможности (ToO).Данные были заархивированы в сентябре 2005 года. Стандартная обработка данных была проведена позже в Центре научных данных Великобритании Swift (UK SDC) в апреле 2007 года. Результаты, представленные в этой статье, основаны на данных, собранных, когда XRT работал в режиме ПК, в котором сохраняется полное разрешение изображения и спектроскопии, но временное разрешение ограничено 2,5 с (например, Burrows et al., 2005; Capalbi et al. , 2005).

» data-legacy-id=»ss3-1″> 3.1  Чандра данные

Для создания кривых блеска и спектров использовался файл событий уровня 2, обработанный в CXC из списка событий уровня 1 и заархивированный вместе с другими продуктами данных, которые будут упомянуты позже.Для обработки кривых блеска и спектров соответственно использовалась программа Chandra Interactive Analysis of Observations (ciao version 4.2).

Для кривых блеска время событий в файле событий уровня 2 было преобразовано из земного времени (TT) в барицентрическое динамическое время (TDB) с помощью инструмента axbary с файлом эфемерид орбиты. Затем к данным, скорректированным по барицентру, была применена энергетическая фильтрация. Для каждого из отфильтрованных данных в ds9 были созданы исходная область и фоновая область, затем был определен используемый чип (CCD ID).Из них были созданы кривые блеска с вычитанием фона.

Для спектров файл спектра (pha2.fits) был извлечен из файла событий уровня 2, а затем разделен на отдельные файлы спектра в соответствии с порядком спектра (порядок дифракции) и спектральной составляющей (плечо решетки). которые были определены из блока спектра файла pha2. Затем для каждого из отдельных спектров был создан файл матрицы ответов (RMF), который использовался вместе с файлом событий, файлом pha2 и другими файлами продуктов данных, например, файлом плохих пикселей (bpix1.подходит), файл аспектного решения (asol1.fits) и файл блока параметров (pbk0.fits), чтобы создать соответствующий вспомогательный файл ответов (ARF). Дополнительные файлы продукта позволили исключить битые пиксели и точно определить небесное положение событий.

» data-legacy-id=»ss4″> 4 РЕЗУЛЬТАТЫ

» data-legacy-id=»ss4-2″> 4.2 Спектра

Лучшие значения MEG MEG ( M = — 1) MEG ( M = + 1) HEG ( м = — 1) HEG ( m =+ 1) N H (10 20   см −2 8 )

.59 (исправлено)

3.59 (фиксированный) 3.59 (фиксированный) 3.59 (фиксированный)

6

6 KT 1 (KEV) 0.19

2 +0.05 -0,04 0.17 +0.06 -0.06 — — —

6 Norme 1 (10 -3 ) 0,87 ± 0.26 1,37 ± 1,00 — —

6 Kt 2 (кэВ) 0.64 +0,02 -0,02 0,61 +0,05 -0,01 0,63 0,04 -0,04 0,62 0,05 -0,05 2 Норма (10 -3 ) 2.15 ± 0.16 2,15 ± 0.16 2,07 ± 0.18 2,54 ± 0,33 2.28 +0.35 -0.36 2 KT 3 (Kev) 3.14 +0.35 -0,33 3,10 0,32 -0,27 3,19 0,51 -0,44 3,05 0,51 -0,37 Норм 3 (10 -3 ) ) 3.70 ± 0.84 ± 0.20 3,84 ± 0.20 3,44 ± 0,34 3,57 ± 0,36 χ 2 ν (DOF) 2.23 (137) 1.83 (123) 0.90 (130) 0.68 (107)

6 поглощенного полюбов (10 -12 ERG CM -2 S -1 ) 0.5-1,0 кэВ 3.45 3,70 2,80 2,62 1,0-2,0 кэВ 2,28 2,27 2,29 2,24 2,0-4,0 кэВ 1,50 1,52 1,42 1.43 4.0-8.0 кэВ 1,02 1,04 0,97 0,94 0,5-10 кэВ 8,40 8,67 7,61 7,36

6

6

KT 1 (KEV)

6

6

Kt 2 (кэВ) -0,01 -0,33 -0,27 -0,44 -0,37

6

1,0-2,0 кэВ 2,0-4,0 кэВ 4.0-8.0 кэВ 0,5-10 кэВ
Лучший -Fitting itemation
Параметр MEG ( M = — 1) MEG ( м = + 1) HEG ( м = — 1) HEG ( м = + + 1)
N H (10 20  см −2 ) 3.59 (исправлено) 3.59 (фиксированный) 3.59 (фиксированный) 3.59 (фиксированный)
0.19

2 +0.05 -0,04
0.17 +0.06 -0.06
Norme 1 (10 -3 ) 0,87 ± 0.26 1,37 ± 1,00
0.64 +0,02 -0,02 0,61 +0,05 0,63 0,04 -0,04 0,62 0,05 -0,05
2 Норма (10 -3 ) 2.15 ± 0.16 2,15 ± 0.16 2,07 ± 0.18 2,54 ± 0,33 2.28 +0.35 -0.36
2 KT 3 (Kev) 3.14 +0.35 3,10 0,32 3,19 0,51 3,05 0,51
Норм 3 (10 -3 ) ) 3.70 ± 0.84 ± 0.20 3,84 ± 0.20 3,44 ± 0,34 3,57 ± 0,36
χ 2 ν (DOF) 2.23 (137) 1.83 (123) 0.90 (130) 0.68 (107)
поглощенного полюбов (10 -12 ERG CM -2 S -1 )
0.5-1,0 кэВ 3.45 3,70 2,80 2,62
2,28 2,27 2,29 2,24
1,50 1,52 1,42 1.43
1,02 1,04 0,97 0,94
8,40 8,67 7,61 7,36

Таблица 1 Best- параметры подгонки по данным Chandra . Содержания элементов зафиксированы на значениях, полученных Itoh et al. (2006 г.); см. также Choi & Dotani (2006): N = 3,51, O = 0,74, Ne = 0,43, Mg = 0,70, Si = 0,81, S = 0.73, Ar = 0,21, Ca = 0,19, Fe = 0,47 и Ni = 1,27.

6

KT 2 (Kev) -0,36 χ 2 ν (DOF) 85-1.0 кэВ 1,0-2,0 кэВ 2,0-4,0 кэВ

6

6

Лучшие значения
MEG MEG ( M = — 1) MEG ( M = + 1) HEG ( м = — 1) HEG ( M = + 1)
N H (10 20 см -2 ) 3.59 (фиксированные) 3.59 (фиксированный) 3.59 (фиксированный) 3.59 (исправлено)
KT 1 (KEV) 0.19 +0.05 -0.04 0,17

2 +0.06

3 -0,06
Норма 1 (10 -3 (10 -3 ) 0,87 ± 0.26 1.37 ± 1,00
0.64 +0.02 -0,02 0.61 +0.05 +0.05 -0.01 0,63 0.63 +0.04 -0,04 -0,05 -0,05
Norm 2 (10 -3 ) 2.15 ± 0,16 2,07 ± 0,18 2,54 ± 0,33 2,28 0,35
кТ 3 (кэВ) 3,14 0,35 -0,33 3.10 +0.32 -0.27 3.19 3.19 +0.51 -0.44 3013 -0.37 -0.37
Норма 3 (10 -3 ) 3.70 ± 0.20 3.84 ± 0.20 3.44 ± 0.34 3,57 ± 0,36
2.23 (137) 1.83 (123) 0,90 (130) 0.68 (107 )
Поглощенный поток (10 −12  эрг см −2  с −1 ) 9,0
3,45 3,70 2,80 2,62
2,28 2,27 2,29 2,24
1,50 1,52 1.42 1.42 1.43
4.0-8.0 KEV 1.02 1.04 0.97 0.94
0.5-10 кэВ 8.40 8.67 7.61 7.36 7.36
2 3 MEG ( м = — 1) мэг ( м = + 1) HEG ( м = — 1) HEG ( M = + 1)

6 N H (10 20 см -2 ) 3.59 (фиксированный) 3.59 (фиксированный) 3,59 (фиксированный) 3.59 (исправлено)

6 KT 1 (KEV) 0.19 +0.05 -0.04 0,17

2 +0.06

3 -0,06 — — — Норма 1 (10 -3 (10 -3 ) 0,87 ± 0.26 1.37 ± 1,00 — — — KT 2 (Kev) 0.64 +0.02 -0,02 0.61 +0.05 +0.05 -0.01 0,63 0.63 +0.04 -0,04 -0,05 -0,05 Norm 2 (10 -3 ) 2.15 ± 0,16 2,07 ± 0,18 2,54 ± 0,33 2,28 0,35 -0,36 кТ 3 (кэВ) 3,14 0,35 -0,33 3.10 +0.32 -0.27 3.19 3.19 +0.51 -0.44 3013 -0.37 -0.37 Норма 3 (10 -3 ) 3.70 ± 0.20 3.84 ± 0.20 3.44 ± 0.34 3,57 ± 0,36 χ 2 ν (DOF) 2.23 (137) 1.83 (123) 0,90 (130) 0.68 (107 ) Поглощенный поток (10 −12  эрг см −2  с −1 ) 9,0 85-1.0 кэВ 3,45 3,70 2,80 2,62 1,0-2,0 кэВ 2,28 2,27 2,29 2,24 2,0-4,0 кэВ 1,50 1,52 1.42 1.42 1.43

6 4.0-8.0 KEV 1.02 1.04 0.97 0.94

6 0.5-10 кэВ 8.40 8.67 7,61 7,36 Таблица 2

Потоки энергии, определенные для заметной эмиссионной линии из спектров Chandra .

м = -1

6

м = -1 » data-legacy-id=»ss4-3″> 4.3 Синхронизация импульсов

Поиск периодичности с использованием метода кратности эпох проводился по барицентрически скорректированным данным Chandra и Swift .Кривые блеска складывались с большим числом периодов с использованием эфемерид для импульсного излучения, полученных для 14-летней базы оптических наблюдений (например, де Ягер и др., 1994), и лучших периодов, найденных максимизацией хи-квадрат. На рис. 11 показан период импульса, определенный для данных Chandra . Разрешение периода Фурье (FPR) составляет P 2 /2 T ∼ 6,75 × 10 −3   с, где P — период складывания, а T — длина наблюдения (∼80 кс).Полученный пик был сопоставлен с гауссианой, которая использовалась для определения фактического периода импульса P импульса = 33,0767 ± 0,0068  с. Аналогично период импульса, полученный для данных Swift -XRT, составляет 33,0767 ± 0,0030  с (из рис. 12) с соответствующим разрешением P 2 /2 T ∼ 3 × 10 −3   с. В последнем случае пробелы в данных внесли псевдонимы, которые заметны в спектре мощности. Периоды импульсов, полученные для обоих наборов данных (т.е. Chandra и Swift -данные XRT) полностью согласуются с ранее определенным периодом вращения белого карлика (де Джагер и др., 1994; Мош, 2006), а также с недавним результатом Suzaku (Терада и др. 2008). Используя период, полученный выше, профили импульсов были определены с использованием эпохи BJD 245 3673,5 (Терада и др., 2008). Профили показаны на рисунках 13 и 14 для данных Chandra и Swift -XRT соответственно.

Рисунок 11

Определение периода импульса по данным Chandra .

Рисунок 11

Определение периода импульса по данным Chandra .

Рисунок 12

Определение периода импульса по данным Swift -XRT.

Рисунок 12

Определение периода импульса по данным Swift -XRT.

Рисунок 13

Импульсный профиль AE Aqr по данным Chandra . Фаза 0 соответствует BJD 245 3673,5.

Рисунок 13

Импульсный профиль AE Aqr по данным Chandra .Фаза 0 соответствует BJD 245 3673,5.

Рисунок 14

Импульсный профиль AE Aqr из данных Swift -XRT. Фаза 0 соответствует BJD 245 3673,5.

Рисунок 14

Импульсный профиль AE Aqr из данных Swift -XRT. Фаза 0 соответствует BJD 245 3673,5.

» data-legacy-id=»ss6″> 6 РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ В AE Aqr

Наблюдаемые рентгеновские особенности AE Aqr, как правило, отличают ее от большинства катаклизмических переменных, которые в основном обусловлены аккрецией (например, Warner 1995). Например, спектры в основном мягкие (например, Клейтон и Осборн, 1995; Чой и др., 1999; Ихсанов и Бирманн, 2006), а предполагаемая плотность плазмы составляет например, Itoh et al. 2006) на несколько порядков меньше расчетной плотности в колонке постшоковой аккреции катаклизмических переменных (т.грамм. Ихсанов и Бирманн, 2006). Предполагаемый линейный масштаб l p ≥ 2 × 10 10 см (например, Ихсанов и Бирманн, 2006; Итох и др., 2006) подразумевает, что основная часть излучения, вероятно, исходит не от поверхности белого карлика. , а с радиального расстояния, соответствующего радиусу магнитосферы, откуда выбрасывается основная масса вещества из двойной системы. Нетепловая природа наблюдаемого жесткого рентгеновского компонента может указывать на другой механизм, возможно, связанный с потерей вращательной кинетической энергии от быстро вращающегося белого карлика (т.грамм. Ченг, Гил и Чжан, 1998). В этом разделе исследуются возможные сценарии ограничения наблюдаемых тепловых и нетепловых характеристик.

» data-legacy-id=»ss6-2″> 6.2 Жесткое рентгеновское излучение: модель пульсара

Недавние наблюдения Suzaku выявили импульсный компонент жесткого рентгеновского излучения ε X ≥ 10   кэВ с фотонным степенным индексом Γ = 1.16, что совместимо со степенным индексом фотонов Γ∼ 1,4 молодых пульсаров с вращательным двигателем (Готтхельф, 2003). Было показано (например, Cheng, Taam & Wang 2006), что нетепловое рентгеновское излучение пульсаров обычно может быть связано с синхротронным излучением ускоренных электронов в магнитосфере. Поскольку AE Aqr содержит быстро вращающийся сильно магнитный белый карлик, ключевые факторы, определяющие энергетику излучения пульсара (например, Ихсанов, 1998), пульсароподобный процесс может быть привлекательным для объяснения происхождения наблюдаемого нетеплового жесткого рентгеновского излучения. эмиссия.Кроме того, отношение наблюдаемой светимости в жестком рентгеновском излучении к светимости со спином вниз белого карлика в AE Aqr находится в диапазоне 0,01–0,1 процента, что совпадает с наблюдаемым у молодых пульсаров с вращательной энергией в диапазон 2–10  кэВ (например, Becker & Trümper, 1997; Terada и др., 2008).

Процесс ускорения частиц в быстровращающихся магнитосферах и сопутствующее излучение широко обсуждались (например, Усов, 1988, 1993; Леунг, Ченг и Фунг, 1993; Ихсанов и Бирманн, 2006).Отсутствие существенной аккреции массы на поверхность белого карлика в AE Aqr (например, Винн и др., 1997) может привести к вращению белого карлика в области низкой плотности частиц. В результате вдоль магнитного поля вводится электрическое поле E , т.е. ) заставит заряженные частицы утекать, образуя магнитосферу, плотность частиц которой определяется формулой13, где n ГДж — так называемая плотность частиц Гольдрейха-Юлиана (т.грамм. Goldreich & Julian 1969), B — напряженность магнитного поля на расстоянии r > R * ( B масштабируется как r −3 904 904 904 ) — напряженность поля на поверхности белого карлика в единицах 10 6   Г. Компонента электрического поля E может быть оценена для с > R * , где = R * + с (т.грамм. Arons & Scharlemann 1979):14 где15 при оценке поля вблизи радиуса светового цилиндра ( R lc ∼ 1,6 × 10 11  см). Тепловая плазма, подвергнутая воздействию электрического поля, превышающего так называемое поле Драйсера, E D ∼ 2 × 10 −10 ( n e / T 4 5 эфф см −1 (например, Драйсер, 1959; Мейнтьес и де Ягер, 2000), будет свободно ускоряться, не испытывая препятствующего эффекта, вызванного столкновениями частиц.Для AE Aqr,16 где плотность частиц и температура выражены в единицах 10 11   см −3 и 10 7   K соответственно. Можно видеть, что δ= ( E / E D ) ∼ 10 4 . Таким образом, электрические поля вдоль магнитных полей достаточно велики, чтобы эффективно ускорять электроны до высоких энергий, определяемых доминирующими механизмами потери энергии, которыми в случае АЭ Aqr, скорее всего, является синхротронное излучение.Электрический потенциал в области полярной шапки равен17 и близок к радиусу светового цилиндра, т.е. 17 показано изменение электрического потенциала с расстоянием ( r ), выраженное через долю η = ( r / R lc ) радиуса светового цилиндра. Заметно увеличение разности потенциалов с увеличением расстояния, достигающее больших значений, превышающее 1 теравольт (TV) за пределами радиуса светового цилиндра, примерно R lc ≈ 5   ls (ls = световые секунды) от белого карлика.

Рисунок 17

Потенциал электрического поля как функция радиуса (η= r / R lc ). Вблизи поверхности белого карлика В ≈ 0,

Рис. Вблизи поверхности белого карлика В ≈ 0,

Энергия частицы, ускоренной в потенциале В пк ( r ) определяется выражением19 с лоренц-фактором 20  Ускоренные электроны также испытывают потери энергии за счет синхротронного излучения и обратного комптоновского (IC) рассеяния (т.грамм. Беднарек и Пабич, 2011). В сильных магнитосферах преобладающим механизмом потерь является синхротронное излучение, и тогда скорость излучения энергии ускоренного электрона равна21, где B — это плотность энергетики магнитосферы, данная BY22, где B = B * ( R * / R ) 3 — это магнитное поле на радиальном расстоянии R из центра белого карлика.Тогда скорость излучения энергии из магнитосферы белого карлика равна23, где n ( r ) — плотность частиц, а V ′ — объем эмиссионной области, которая, вероятно, представляет собой цилиндрическую оболочку, ограниченную радиусом светового цилиндра и радиальное расстояние r , т. е. 24 , где η = r / R lc . Полученный выше объем V ′ является нижним пределом, а верхний предел получается при рассмотрении сферической оболочки. Затем можно показать, что25 можно также показать, что скорость набора энергии частиц (⁠⁠) в области полярной шапки составляет26 где – поток релятивистских частиц, с Δ с = π (Ω R * / c ) R 2 * , область полярной шапки, ограничивающая истечение частиц вдоль открытых силовых линий магнитного поля.В магнитосферном поле вблизи белого карлика синхротронные потери будут препятствовать ускорению частиц. Можно показать, что синхротронные потери в магнитосфере, внутри зоны пропеллера, ограничивают энергию электронов величиной 27, где B p — значение магнитосферного поля в зоне пропеллера. Частота, на которой отдельные электроны с энергиями γ ∼ 10 5 излучают большую часть своей энергии, тогда 28 согласуется с излучением в жестком рентгеновском излучении, зарегистрированным спутником Suzaku , о котором сообщил Terada et al.(2008). Сообщаемая светимость в жестком (≥10 кэВ) рентгеновском диапазоне L X,hard ≤ 5 × 10 30   эрг с −1 (Терада и др., 2008) соответствует κ∼ 0,1 процента мощность вращения вниз, что ставит AE Aqr в ту же категорию, что и молодые пульсары с вращательным двигателем в диапазоне энергий 2–10  кэВ (Беккер и Трюмпер, 1997). Ожидается, что эффективное ускорение до энергий СВЭ будет происходить в областях, где синхротронные потери меньше. доминирует над ускорением. Нижняя граница зоны ускорения может быть ограничена, т.е.е. когда мощность релятивистских частиц (уравнение 26) сравнивается с полной синхротронной светимостью (уравнение 25). Тогда получаем29. Учитывая, что R r , можно показать, что ускорение преобладает над синхротронными потерями в областях, соответствующих r ≥ 6 × 10 11 см, что соответствует lc ≥ 4. Это означает, что эффективное ускорение до энергий СВЭ (γ ∼ 10 7 ) происходит вне радиуса светового цилиндра.Высокорелятивистские электроны с энергиями γ ∼ 10 7 обеспечивают интересную возможность для производства высокоэнергетического гамма-излучения за счет рассеяния вверх мягких фотонов от звезды-компаньона K-типа или выброса пропеллера до высоких энергий, то есть обратного комптоновского процесса. Можно показать, что обратный комптоновский процесс имеет место в пределе Томсона для частот фотонов30, которые согласуются с частотами фотонов, связанными с низкоэнергетическим хвостом вторичной звезды K3-5 или циркумбинарным кольцом, которое может вращаться вокруг системы (Dubus и другие.2004). Верхний предел энергии гамма-излучения, производимого в пределе Томсона, составляет 31, что открывает интересные перспективы для последующих исследований с использованием Fermi и современных средств Черенкова, таких как Стереоскопическая система высоких энергий (HESS) в Намибии.

Radio To Bear-IR

9

Line Peak Peak (Å) MEG HEG
2 м = + 1 9029 6 Si  2
м = -1 м +1
Поток × 10 −13  эрг·см −2  с −1
1,2 1,2 1,1 1,1
Si XIII 6,7 1,4 1,3 1,4 1,4
Mg XII 8,4 1,1 1,1 1.1 1.0 1.0
мг XI 9.2 1.0 1.0 1.0 1.0 1.0
Ne x 12.1 1.5 1,5 1,7 1,6
Н ие 13,5 1,7 1,6 1,8 1,6
Fe XVII 15,0 2,2 2,3 2,5
О VIII 19,0 3,8
+ +

6

— —
линия Пик (Å) МЭГ HEG
м = -1 M = + 1 м = -1 M = + 1
Flux × 10 -13 ERG CM -2 S -1
Сиксив 6.2 1,2 1,2 1,1 1,1
Si XIII 6,7 1,4 1,3 1,4 1,4
Mg XII 8,4 1,1 1,1 1.1 1.0 1.0
мг XI 9.2 1.0 1.0 1.0 1.0 1.0
Ne x 12.1 1.5 1,5 1,7 1,6
Н ие 13,5 1,7 1,6 1,8 1,6
Fe XVII 15,0 2,2 2,3 2,5
o VIII 19.0 3.8
Таблица 2

Флюсов энергии определяется для выдающейся линии эмиссии от спектров Chandra .

м = -1
Line Peak Peak (Å) MEG HEG
2 м = + 1

6

6

м = -1 м +1
Flux × 10 -13 ERG CM -2 S -2
Si Xiv 6.2 1.2 1.2 1.1 1.1
1.1
Si xiii  6.7 1,4 1,3 1,4 1,4
Mg XII 8,4 1,1 1,1 1,1 1,0
Mg XI 9,2 1,0 1,0 1.0 1.0 1.0
NE X 12.1 1.5 1.5 1.7 1.7 1.6
NE IX 13.5 1.7 1,6 1,8 1,6
Fe XVII 15,0 2,2 2,3 2,5
О VIII 19,0 3,8
Line Peak (Å) MEG HEG
2 м = + 1
м = -1 M = + 1
Flux × 10 -13 ERG CM -2 S -2 S -2
Si XIV 6.2 1,2 1,2 1,1 1,1
Si XIII 6,7 1,4 1,3 1,4 1,4
Mg XII 8,4 1,1 1,1 1.1 1.0 1.0
мг XI 9.2 1.0 1.0 1.0 1.0 1.0
Ne x 12.1 1.5 1,5 1,7 1,6
Н ие 13,5 1,7 1,6 1,8 1,6
Fe XVII 15,0 2,2 2,3 2,5
O VIII 19.0 3.8
Оптические для X-Rays
Частота (Гц) Флюс энергии (ERG CM -2 S -1 ) Частота (Гц) Поток энергии (эрг см −2  с −1 )
1.4 × 10 9 8013

2 -17
3,3 × 10 14 6.1 × 10
2,5 × 10 11 6,0 × 10 -14 4,3 × 10 14 6.3 × 10
1,4 × 10 14 2,6 × 10 5,5 × 10 14 5,9 × 10 −10  
1.8 × 10 14 4,8 × 10 2 -10 2,4 × 10 2,4 × 10 17 1.2 × 10
2,4 × 10 14 6,0 × 10 -10 4,8 × 10 17 6.7 × 10

7 2

6 Radio To Bear-IR Оптический до X-Rays Частота (Гц) Flux (ERG CM -2 S -2 S -1 Частота (Гц) Флюс энергии (ERG CM -2 S -1 ) 1.4 × 10 9 9 8013

2 -17
3,3 × 10 14 6.1 × 10
2,5 × 10 11 6,0 × 10 -14 4,3 × 10 14 6.3 × 10
1,4 × 10 14 2,6 × 10 5,5 × 10 14 5,9 × 10 −10   1.8 × 10 14 4,8 × 10 2 -10 2,4 × 10 2,4 × 10 17 1.2 × 10 2,4 × 10 14 6,0 × 10 -10 Табл. Онлайн-инструмент преобразования магнитуды в поток использовался для расчета потоков для ИК и оптических данных.Для рентгеновских данных использовались коэффициенты преобразования спутников для расчета потоков по скоростям счета.

Radio To Bear-IR Оптические для X-Rays
Частота (Гц) Флюс энергии (ERG CM -2 S -1 ) Частота (Гц) Поток энергии (ERG CM -2 S -2

3)
1,4 × 10 9 8,4 × 10 -17 3.3 × 10 14 6.1 × 10 -10
2,5 × 10 11 6,0 × 10 4,3 × 10 14 6,3 × 10 -10
1,4 × 10 14 2,6 × 10 5.5 × 10 5.5 × 10 5,9 × 10
1,8 × 10 14 4.8 × 10 −10   2.4 × 10 17 1.2 × 10
2,4 × 10 14 6.0 × 10 4,8 × 10 17 6,7 × 10 -12
2 3
Radio To Bear-IR Оптические для X-Rays частота (Гц) Флюс энергии (ERG CM -2 S -1 ) Гц) Поток энергии (эрг см −2  с −1 ) 1.4 × 10 9 9
8013

2 -17 3,3 × 10 14 6.1 × 10 2,5 × 10 11 6,0 × 10 -14 4,3 × 10 14 6.3 × 10 1,4 × 10 14 2,6 × 10 5,5 × 10 14 5,9 × 10 −10   1.8 × 10 14 4,8 × 10 2 -10 2,4 × 10 2,4 × 10 17 1.2 × 10 2,4 × 10 14 6,0 × 10 -10   4,8 × 10 17   6,7 × 10 −12   Таблица 4 Потоки

в ближнем ультрафиолетовом и рентгеновском диапазонах, полученные по данным Swift UVOT и Chandra .

УФ-данные Рентгеновские данные
Частота (Гц) (Гц) Флюс энергии (ERG CM -2 S -1 ) Частота (Гц) Флюс энергии (ERG) см −2  s −1
1.00 × 10 15 1.70 × 10 3.63 × 10 3 3 3.16 × 10
1.10 × 10 15 8,96 × 10 -11 6.05 × 10 17 1.18 × 10
1,20 × 10 15 4,50 × 10 1.09 × 10 1,09 × 10

2 18
4,88 × 10 −13  
1.30 × 10 15 221 × 10 1,57 × 10 5 5.78 × 10
1.40 × 10 15 1.05 × 10 -11 1.81 × 10 18 2,68 × 10

3 УФ-данные Рентгеновские данные

6 Частота (Гц) Флюс энергии (ERG CM −2  с −1 ) Частота (Гц) Поток энергии (эрг см −2  с −1 ) 1,01028 00 × 10 15 1.70 × 10 3.63 × 10 3 3 3.16 × 10 1.10 × 10 15 8,96 × 10 -11 6.05 × 10 17 1.18 × 10 1,20 × 10 15 4,50 × 10 1.09 × 10 1,09 × 10

2 18 4,88 × 10 −13   1.30 × 10 15 221 × 10 1,57 × 10 5 5.78 × 10 1.40 × 10 15 1.05 × 10 -11 1.81 × 10 18 2,68 × 10 2,68 × 10 -13 Таблица 4

Рядом-УФ и рентгеновские флюсы, полученные из Swift Uvot и Chandra .

УФ-данные Рентгеновские данные
Частота (Гц) (Гц) Флюс энергии (ERG CM -2 S -1 ) Частота (Гц) Флюс энергии (ERG) см −2  s −1
1.00 × 10 15 1.70 × 10 3.63 × 10 3 3 3.16 × 10
1.10 × 10 15 8,96 × 10 -11 6.05 × 10 17 1.18 × 10
1,20 × 10 15 4,50 × 10 1.09 × 10 1,09 × 10

2 18
4,88 × 10 −13  
1.30 × 10 15 221 × 10 1,57 × 10 5 5.78 × 10
1.40 × 10 15 1.05 × 10 -11 1.81 × 10 18 2,68 × 10

3 УФ-данные Рентгеновские данные

6 Частота (Гц) Флюс энергии (ERG CM −2  с −1 ) Частота (Гц) Поток энергии (эрг см −2  с −1 ) 1,01028 00 × 10 15 1.70 × 10 3.63 × 10 3 3 3.16 × 10 1.10 × 10 15 8,96 × 10 -11 6.05 × 10 17 1.18 × 10 1,20 × 10 15 4,50 × 10 1.09 × 10 1,09 × 10

2 18 4,88 × 10 −13   1.30 × 10 15 221 × 10 1,57 × 10 5 5.78 × 10 1.40 × 10 15 1.05 × 10 -11   1,81 × 10 18   2,68 × 10 −13  

Рисунок 18

СЭД AE Aqr. Данные каталога представляют собой черные закрашенные квадраты с планками погрешностей, а проанализированные данные — остальные точки.Показаны состояния всплесков и вспышек в режимах γ-излучения СВЭ и γ-излучения ТэВ.

Рисунок 18

СЭД AE Aqr. Данные каталога представляют собой черные закрашенные квадраты с планками погрешностей, а проанализированные данные — остальные точки. Показаны состояния всплесков и вспышек в режимах γ-излучения СВЭ и γ-излучения ТэВ.

Данные для радио- и дальнего ИК-диапазона были дополнены степенной моделью (po). Излучение в этом диапазоне длин волн связано с синхротронным излучением расширяющихся намагниченных сгустков электронов (т.грамм. Бастиан и др. 1988 год; Мейнтьес и Вентер, 2003 г.; Venter & Meintjes 2006), которые становятся оптически тонкими (и, следовательно, электроны следуют степенному закону распределения) и впоследствии испускают наблюдаемое нетепловое излучение. Данные в ближнем ИК-, оптическом и ближнем УФ-диапазоне соответствуют тепловой модели черного тела (bb) с температурой T bb ≃ 4,65 × 10 3  K, связанной со вторичной звездой-компаньоном.

Нетепловой характер переходного радиоизлучения (т.грамм. Бастиан и др. 1988), в сочетании с возможной нетепловой природой жесткого рентгеновского излучения с энергией выше 10 кэВ (Терада и др., 2008) и гамма-излучением СВЭ и ТэВ, о которых сообщалось в 1990-х годах (например, Мейнтьес и др., 1992, 1994). ; Chadwick et al. 1995), ясно показывает, что AE Aqr, возможно, содержит места ускорения частиц с соответствующей нетепловой эмиссией с частотой более 18 декад.

8 ОБЗОР

Рентгеновские кривые блеска AE Aqr показывают, что источник очень переменчив и характеризуется вспышками.Наблюдаемые вспышки на кривых блеска могли быть результатом внезапного увеличения эмиссии из-за спорадической аккреции массы. Спектры (ниже 10 кэВ) в основном мягкие, характеризуются эмиссионными линиями и могут быть аппроксимированы многокомпонентными моделями теплового излучения. Анализ периода и импульса показывает, что рентгеновское излучение пульсирует с периодом, соответствующим периоду вращения белого карлика. Показано, что мягкое тепловое рентгеновское излучение в АЭ Aqr возникает в результате диссипации некоторой доли (α ∼ 0.01) гравитационной потенциальной энергии на радиусе магнитосферы, при этом аккрецируется лишь небольшая часть (β ~ 0,03 процента) массообменного потока. Этого достаточно, чтобы объяснить импульсный характер и светимость, связанные с мягким рентгеновским излучением в AE Aqr ниже 10 кэВ. Жесткое рентгеновское излучение с энергией выше 10  кэВ демонстрирует нетепловой степенной закон с фотонным индексом Γ≈ 1,2, как и у молодых пульсаров с вращательным двигателем. Светимость в жестком рентгеновском излучении также составляет долю κ ~ 0,1 процента светимости со спином вниз, что также наблюдается у молодых пульсаров.Это делает AE Aqr уникальным среди катаклизмических переменных. SED обнаруживает многоволновое излучение с частотой более 18 декад, из которых большая часть представляет собой нетепловое излучение, связанное с ускорением частиц. Вполне вероятно, что большая часть эмиссионных процессов происходит в зоне пропеллера, где значительная часть мощности вращения белого карлика преобразуется в истечение массы и излучение, движимое пропеллером. Неподтвержденные сообщения об импульсном гамма-излучении СВЭ и ТэВ, хотя и с низким рабочим циклом, оправдывают последующие наблюдательные кампании с современными черенковскими установками.

В этом исследовании использовались данные, полученные из трех архивов данных Chandra и каталога источников Chandra, а также программное обеспечение, предоставленное Центром рентгенографии Chandra (CXC) в пакетах приложений CIAO, ChIPS и Sherpa. В исследовании также использовались данные, предоставленные британским Центром научных данных Swift при Лестерском университете, и инструмент доступа к каталогу VizieR, CDS, Страсбург, Франция (http://vizier.u-strasbg.fr/viz-bin). /Визиер). Один из авторов, BO, финансировался Южноафриканским проектом массива квадратных километров и Национальным исследовательским фондом (NRF) Южной Африки.Особые слова благодарности доктору Крису Моше за несколько очень поучительных дискуссий, связанных с рентгеновским излучением AE Aquarii.

ССЫЛКИ

и др. ,

2005

,

А&А

,

433

,

1063

и др. ,

2005

,

Космические науки.

,

120

,

143

и др. ,

1997

,

ApJS

,

113

,

367

,

2001

, в , , ред., ASP Conf.сер. Том. 238,

Программное обеспечение и системы для анализа астрономических данных X

.

Астрон. соц. пакет

, Сан-Франциско, с.

22

и др. ,

2005

,

Космические науки.

,

120

,

165

и др. ,

1995

,

Астропарт. физ.

,

4

,

99

,

1995

, в , ред.,

ASP Conf. сер. Том. 85.Кейпский семинар по магнитным катаклизмическим переменным Астрон. соц. пакет

, Сан-Франциско, с.

379

,

1991b

,

Межд. Конф. космических лучей.

,

2

,

463

 

,

1959

,

Физ.

,

115

,

242

и др. ,

2007

,

А&А

,

469

,

379

и др. ,

2009

,

МНРС

,

397

,

1177

и др.,

2004

,

АпДж

,

611

,

1005

и др. ,

,

, 2004,

,

в Flanagan K.A., Siegmund O.H.W., eds, Proc. ШПАЙ Том.

5165

, Рентгеновское и гамма-измерительное оборудование для астрономии XIII. SPIE, Беллингем, с.

217

 

,

1992

,

Астрофизика нейтронных звезд

.

Springer-Verlag

, Берлин, с.

83

и др.,

2005

,

Космические науки.

,

120

,

95

и др. ,

2008a

,

PASJ

,

60

,

387

 

и др. ,

2008b

,

Доп. Космический рез.

,

41

,

512

,

1988

,

Письма Астрон. ж.

,

14

,

606

 

,

1983

, в , ред.,

Катаклизмические переменные и связанные объекты

.

Reidel

, Дордрехт, с.

155

,

1995

,

Катаклизмические переменные звезды

.

Кембриджский университет. Press

, Кембридж, с.

417

,

2003

,

Доп. Космический рез.

,

32

,

2005

,

1938

,

Астрон. Нахр.

,

265

,

345

© Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества, 2012 г. © RAS, 2012 г.

База данных энергий рентгеновского перехода

| НИСТ

Стандартная справочная база данных NIST 128

Последнее обновление содержимого данных: сентябрь 2005 г. | История версий и информация о цитировании | Отказ от ответственности | DOI: https://dx.doi.org/10.18434/T4859Z

R.D. Deslattes, E.G. Кесслер мл., П. Инделикато, 1 Л. де Билли, 1 Э. Линдрот, 2 Дж. Антон, 2
Дж. С. Курси, Д.Дж. Шваб, Дж. Чанг, Р. Сукумар, К. Олсен и Р.А. Dragoset
NIST, Лаборатория физических измерений
1 Laboratoire Kastler-Brossell, Ecole Normale Supérieure et Univ. P. et M. Curie, Франция
2 Стокгольмский университет, кафедра атомной физики, Швеция

Аннотация

В этой таблице рентгеновских переходов приведены энергии для K-переходов, соединяющих K-оболочку ( n = 1) с оболочками с главными квантовыми числами n  = 2 до 4, и L переходов, соединяющих L 1 , L 2 , и L 3  оболочек ( n  = 2) к оболочкам с главными квантовыми числами n  = 3 и 4.Охватываемые элементы включают от Z = 10, неон до Z = 100, фермий. Эта база данных имеет две уникальные особенности: (1) все экспериментальные значения представлены в масштабе, соответствующем Международной системе измерений (СИ), а числовые значения определяются с использованием констант из Рекомендуемых значений фундаментальных физических констант: 1998 г. [ 115] и (2) точные теоретические оценки включены для всех переходов. Пользователь обнаружит, что для многих переходов экспериментальные и теоретические значения очень согласуются.Мы надеемся, что теоретические значения обеспечат полезную оценку отсутствующих или плохо измеренных экспериментальных значений.

Эта база данных была опубликована в Reviews of Modern Physics, январь 2003 г. [116] в статье под названием «Энергии рентгеновского перехода: новый подход к комплексной оценке». Чтобы не нарушать ограничения страницы, числовые значения даны только в эВ, а сортировка осуществляется только по элементам. Однако текст, в котором обсуждается создание теоретической и экспериментальной баз данных, содержит больше деталей, чем в тексте, сопровождающем эту онлайн-базу данных.

  1. Теоретические энергии перехода  
  2. Экспериментальные энергии перехода  
  3. Экспериментальные граничные энергии (прямая, комбинированная и паровая)  
  4. Ссылки на данные
  5. Поиск в базе данных

Стандартная справочная база данных NIST 128 | Служба поддержки | Онлайн: май 2003 г. | Последнее обновление: сентябрь 2005 г.

Эта база данных [частично] финансировалась Программой стандартных справочных данных NIST (SRDP) и Программой системной интеграции NIST для производственных приложений (SIMA).

характеристических рентгеновских лучей | СпрингерЛинк

‘) var head = document.getElementsByTagName(«head»)[0] var script = document.createElement(«сценарий») script.type = «текст/javascript» script.src = «https://buy.springer.com/assets/js/buybox-bundle-52d08dec1e.js» script.id = «ecommerce-scripts-» ​​+ метка времени head.appendChild (скрипт) var buybox = document.querySelector(«[data-id=id_»+ метка времени +»]»).parentNode ;[].slice.call(buybox.querySelectorAll(«.вариант-покупки»)).forEach(initCollapsibles) функция initCollapsibles(подписка, индекс) { var toggle = подписка.querySelector(«.цена-варианта-покупки») подписка.classList.remove («расширенный») var form = подписка.querySelector(«.форма-варианта-покупки») если (форма) { вар formAction = form.getAttribute(«действие») document.querySelector(«#ecommerce-scripts-» ​​+ timestamp).addEventListener(«load», bindModal(form, formAction, timestamp, index), false) } var priceInfo = подписка.querySelector(«.Информация о цене») var PurchaseOption = переключатель.родительский элемент если (переключить && форма && priceInfo) { toggle.setAttribute(«роль», «кнопка») toggle.setAttribute(«tabindex», «0») toggle.addEventListener («щелчок», функция (событие) { var expand = toggle.getAttribute(«aria-expanded») === «true» || ложный toggle.setAttribute(«aria-expanded», !expanded) форма.скрытый = расширенный если (! расширено) { покупкаOption.classList.add(«расширенный») } еще { покупкаOption.classList.remove(«расширенный») } priceInfo.hidden = расширенный }, ложный) } } функция bindModal (форма, formAction, метка времени, индекс) { var weHasBrowserSupport = окно.выборка && Array.from функция возврата () { var Buybox = EcommScripts ? EcommScripts.Buybox : ноль var Modal = EcommScripts ? EcommScripts.Modal : ноль if (weHasBrowserSupport && Buybox && Modal) { var modalID = «ecomm-modal_» + метка времени + «_» + индекс var modal = новый модальный (modalID) модальный.domEl.addEventListener(«закрыть», закрыть) функция закрыть () { form.querySelector(«кнопка[тип=отправить]»).фокус() } вар корзинаURL = «/корзина» var cartModalURL = «/cart?messageOnly=1» форма.setAttribute( «действие», formAction.replace(cartURL, cartModalURL) ) var formSubmit = Buybox.перехват формы отправки ( Buybox.fetchFormAction(окно.fetch), Buybox.triggerModalAfterAddToCartSuccess(модальный), функция () { form.removeEventListener («отправить», formSubmit, false) форма.setAttribute( «действие», formAction.replace(cartModalURL, cartURL) ) форма.представить() } ) form.addEventListener («отправить», formSubmit, ложь) document.body.appendChild(modal.domEl) } } } функция initKeyControls() { document.addEventListener («нажатие клавиши», функция (событие) { если (документ.activeElement.classList.contains(«цена-варианта-покупки») && (event.code === «Пробел» || event.code === «Enter»)) { если (document.activeElement) { событие.preventDefault() документ.activeElement.click() } } }, ложный) } функция InitialStateOpen() { var buyboxWidth = buybox.смещениеШирина ;[].slice.call(buybox.querySelectorAll(«.опция покупки»)).forEach(функция (опция, индекс) { var toggle = option.querySelector(«.цена-варианта-покупки») var form = option.querySelector(«.форма-варианта-покупки») var priceInfo = option.querySelector(«.Информация о цене») если (buyboxWidth > 480) { переключить.щелчок() } еще { если (индекс === 0) { переключать.щелчок() } еще { toggle.setAttribute («ария-расширенная», «ложь») form.hidden = «скрытый» priceInfo.hidden = «скрытый» } } }) } начальное состояниеОткрыть() если (window.buyboxInitialized) вернуть window.buyboxInitialized = истина initKeyControls() })() .
Разное

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован.